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1、一 、20分）（）1. 節(jié)點(diǎn)的位置依賴(lài)于形態(tài)，而并不依賴(lài)于載荷的位置（）2. 對(duì)于高壓電線的鐵塔那樣的框架結(jié)構(gòu)的模型化處理使用梁?jiǎn)卧?（）3. 不能把梁?jiǎn)卧?、殼單元和?shí)體單元混合在一起作成模型（）4. 四邊形的平面單元盡可能作成接近正方形形狀的單元 （）5. 平面應(yīng)變單元也好，平面應(yīng)力單元也好，如果以單位厚來(lái)作模型化處理的話會(huì)得到一樣的答案 （）6. 用有限元法不可以對(duì)運(yùn)動(dòng)的物體的結(jié)構(gòu)進(jìn)行靜力分析（）7. 一般應(yīng)力變化大的地方單元尺寸要?jiǎng)澋男〔藕?（）8. 所謂全約束只要將位移自由度約束住，而不必約束轉(zhuǎn)動(dòng)自由度 （）9. 同一載荷作用下的結(jié)構(gòu)，所給材料的彈性模量越大則變形值越小 （）10一維變

2、帶寬存儲(chǔ)通常比二維等帶寬存儲(chǔ)更節(jié)省存儲(chǔ)量。 二、填空（20分）1平面應(yīng)力問(wèn)題與薄板彎曲問(wèn)題的彈性體幾何形狀都是 薄板 ，但前者受力特點(diǎn)是： 平行于板面且沿厚度均布載荷作用 ，變形發(fā)生在板面內(nèi)；后者受力特點(diǎn)是： 垂直于板面 的力的作用，板將變成有彎有扭的曲面。2平面應(yīng)力問(wèn)題與平面應(yīng)變問(wèn)題都具有三個(gè)獨(dú)立的應(yīng)力分量： x，y，xy ，三個(gè)獨(dú)立的應(yīng)變分量：x，y，xy，但對(duì)應(yīng)的彈性體幾何形狀前者為 薄板 ，后者為 長(zhǎng)柱體 。3位移模式需反映 剛體位移 ，反映 常變形 ，滿足 單元邊界上位移連續(xù) 。4單元?jiǎng)偠染仃嚨奶攸c(diǎn)有：對(duì)稱(chēng)性 ， 奇異性 ，還可按節(jié)點(diǎn)分塊。5軸對(duì)稱(chēng)問(wèn)題單元形狀為：三角形或四邊形截面的

3、空間環(huán)形單元 ，由于軸對(duì)稱(chēng)的特性，任意一點(diǎn)變形只發(fā)生在子午面上，因此可以作為 二 維問(wèn)題處理。6等參數(shù)單元指的是：描述位移和描述坐標(biāo)采用相同的形函數(shù)形式。等參數(shù)單元優(yōu)點(diǎn)是：可以采用高階次位移模式，能夠模擬復(fù)雜幾何邊界，方便單元?jiǎng)偠染仃嚭偷刃Ч?jié)點(diǎn)載荷的積分運(yùn)算。7有限單元法首先求出的解是 節(jié)點(diǎn)位移 ，單元應(yīng)力可由它求得，其計(jì)算公式為。（用符號(hào)表示即可）8一個(gè)空間塊體單元的節(jié)點(diǎn)有 3 個(gè)節(jié)點(diǎn)位移： u，v，w9變形體基本變量有位移應(yīng)變應(yīng)力基本方程平衡方程物理方程 幾何方程10.實(shí)現(xiàn)有限元分析標(biāo)準(zhǔn)化和規(guī)范化的載體就是單元三 選擇題（14分）1 等參變換是指單元坐標(biāo)變換和函數(shù)插值采用_B_的結(jié)點(diǎn)和_的

4、插值函數(shù)。（A）不相同，不相同（B）相同，相同（C）相同，不相同（D）不相同，相同2 有限元位移模式中，廣義坐標(biāo)的個(gè)數(shù)應(yīng)與_B_相等。（A）單元結(jié)點(diǎn)個(gè)數(shù) （B）單元結(jié)點(diǎn)自由度數(shù) （C）場(chǎng)變量個(gè)數(shù)3 如果出現(xiàn)在泛函中場(chǎng)函數(shù)的最高階導(dǎo)數(shù)是m階，單元的完備性是指試探函數(shù)必須至少是_B_完全多項(xiàng)式。（A）m-1次 （B）m次 （C）2m-1次4 與高斯消去法相比，高斯約當(dāng)消去法將系數(shù)矩陣化成了_C_形式，因此，不用進(jìn)行回代計(jì)算。（A）上三角矩陣 （B）下三角矩陣 （C）對(duì)角矩陣 5 對(duì)分析物體劃分好單元后，_C_會(huì)對(duì)剛度矩陣的半帶寬產(chǎn)生影響。（A）單元編號(hào) （B）單元組集次序 （C）結(jié)點(diǎn)編號(hào)6 n個(gè)積

5、分點(diǎn)的高斯積分的精度可達(dá)到_C_階。（A）n-1 （B）n （C）2n-1 （D）2n7 引入位移邊界條件是為了消除有限元整體剛度矩陣 的_C_。（A）對(duì)稱(chēng)性 （B）稀疏性 （C）奇異性三簡(jiǎn)答題（共20分，每題5分）1、簡(jiǎn)述有限單元法結(jié)構(gòu)剛度矩陣的特點(diǎn)。2、簡(jiǎn)述有限元法中選取單元位移函數(shù)（多項(xiàng)式）的一般原則。1、答：（1）對(duì)稱(chēng)性；（2）奇異性；（3）主對(duì)角元恒正；（4）稀疏性；（5）非零元素帶狀分布2、答：一般原則有（1）廣義坐標(biāo)的個(gè)數(shù)應(yīng)該與結(jié)點(diǎn)自由度數(shù)相等；(2) 選取多項(xiàng)式時(shí)，常數(shù)項(xiàng)和坐標(biāo)的一次項(xiàng)必須完備；(3) 多項(xiàng)式的選取應(yīng)由低階到高階；(4) 盡量選取完全多項(xiàng)式以提高單元的精度。有限

6、元方法分析的目的：1)對(duì)變形體中的位移、應(yīng)力、應(yīng)變進(jìn)行定義和表達(dá)，進(jìn)而建立平衡方程、幾何方程和物理方程。2)針對(duì)具有任意復(fù)雜幾何形狀的變形體，完整得獲取在復(fù)雜外力作用下它內(nèi)部的準(zhǔn)確力學(xué)信息。3)力學(xué)分析的基礎(chǔ)上，對(duì)設(shè)計(jì)對(duì)象進(jìn)行強(qiáng)度(strength)、剛度（stiffness）評(píng)判，修改、優(yōu)化參數(shù)。3有限單元法分析步驟1、結(jié)構(gòu)的離散化2、選擇位移模式3 、分析單元的力學(xué)特性4、集合所有單元平衡方程，得到整體結(jié)構(gòu)的平衡方程5、由平衡方程求解未知節(jié)點(diǎn)位移 6、單元應(yīng)變和應(yīng)力的計(jì)算4連續(xù)體結(jié)構(gòu)分析的基本假定：（1） 連續(xù)性假設(shè)；（2） 完全彈性假設(shè)；（3） 均勻性假設(shè)；（4） 各向同性假設(shè)；（5）

7、小變形假設(shè)。四 計(jì)算題（20）1、如圖1所示等腰直角三角形單元，其厚度為，彈性模量為，泊松比；單元的邊長(zhǎng)及結(jié)點(diǎn)編號(hào)見(jiàn)圖中所示。求(1)形函數(shù)矩陣 (2)應(yīng)變矩陣 和應(yīng)力矩陣 (3)單元?jiǎng)偠染仃?、解：設(shè)圖1所示的各點(diǎn)坐標(biāo)為點(diǎn)1（a，0），點(diǎn)2（a，a），點(diǎn)3（0，0）于是，可得單元的面積為 ，及(1) 形函數(shù)矩陣為(7分) ； (2) 應(yīng)變矩陣和應(yīng)力矩陣分別為(7分)，； ，；(3) 單元?jiǎng)偠染仃?6分)一是非題（認(rèn)為該題正確，在括號(hào)中打；該題錯(cuò)誤，在括號(hào)中打。）(每小題2分)（1）用加權(quán)余量法求解微分方程，其權(quán)函數(shù)和場(chǎng)函數(shù)的選擇沒(méi)有任何限制。 （）（2）四結(jié)點(diǎn)四邊形等參單元的位移插值函數(shù)是坐

8、標(biāo)x、y的一次函數(shù)。 （）（3）在三角形單元中，其面積坐標(biāo)的值與三結(jié)點(diǎn)三角形單元的結(jié)點(diǎn)形函數(shù)值相等。 （）（4）二維彈性力學(xué)問(wèn)題的有限元法求解，其收斂準(zhǔn)則要求試探位移函數(shù)C1連續(xù)。 （）（5）有限元位移法求得的應(yīng)力結(jié)果通常比應(yīng)變結(jié)果精度低。 （）（6）等參單元中Jacobi行列式的值不能等于零。 （）（7）在位移型有限元中，單元交界面上的應(yīng)力是嚴(yán)格滿足平衡條件的。 （）（8）四邊形單元的Jacobi行列式是常數(shù)。 （）（9）利用高斯點(diǎn)的應(yīng)力進(jìn)行應(yīng)力精度的改善時(shí)，可以采用與位移插值函數(shù)不同結(jié)點(diǎn)的形函數(shù)進(jìn)行應(yīng)力插值（） 二單項(xiàng)選擇題（共20分，每小題2分）1 在加權(quán)余量法中，若簡(jiǎn)單地利用近似解的試

9、探函數(shù)序列作為權(quán)函數(shù)，這類(lèi)方法稱(chēng)為_(kāi)C_。（A）配點(diǎn)法 （B）子域法 （C）伽遼金法4 采用位移元計(jì)算得到應(yīng)力近似解與精確解相比較，一般_C_。（A）近似解總小于精確解 （B）近似解總大于精確解（C）近似解在精確解上下震蕩 （D）沒(méi)有規(guī)律7 對(duì)稱(chēng)荷載在對(duì)稱(chēng)面上引起的_D_分量為零。（A）對(duì)稱(chēng)應(yīng)力 （B）反對(duì)稱(chēng)應(yīng)力 （C）對(duì)稱(chēng)位移 （D）反對(duì)稱(chēng)位移三簡(jiǎn)答題（共20分，每題5分）4、考慮下列三種改善應(yīng)力結(jié)果的方法（1）總體應(yīng)力磨平、（2）單元應(yīng)力磨平和（3）分片應(yīng)力磨平，請(qǐng)分別將它們按計(jì)算精度（高低）和計(jì)算速度（快慢）進(jìn)行排序。計(jì)算精度（1）（3）（2）計(jì)算速度（2）（3）（1）四計(jì)算題（共40分

10、，每題20分）2、圖2（a）所示為正方形薄板，其板厚度為，四邊受到均勻荷載的作用，荷載集度為，同時(shí)在方向相應(yīng)的兩頂點(diǎn)處分別承受大小為且沿板厚度方向均勻分布的荷載作用。設(shè)薄板材料的彈性模量為，泊松比。試求(1) 利用對(duì)稱(chēng)性，取圖（b）所示結(jié)構(gòu)作為研究對(duì)象，并將其劃分為4個(gè)面積大小相等、形狀相同的直角三角形單元。給出可供有限元分析的計(jì)算模型（即根據(jù)對(duì)稱(chēng)性條件，在圖（b）中添加適當(dāng)?shù)募s束和荷載，并進(jìn)行單元編號(hào)和結(jié)點(diǎn)編號(hào)）。(2) 設(shè)單元結(jié)點(diǎn)的局部編號(hào)分別為、，為使每個(gè)單元?jiǎng)偠染仃囅嗤囋趫D（b）中正確標(biāo)出每個(gè)單元的合理局部編號(hào)；并求單元?jiǎng)偠染仃嚒?3) 計(jì)算等效結(jié)點(diǎn)荷載。(4) 應(yīng)用適當(dāng)?shù)奈灰萍s束

11、之后，給出可供求解的整體平衡方程（不需要求解）。（a）（b）2、解：(1) 對(duì)稱(chēng)性及計(jì)算模型正確(5分)(2) 正確標(biāo)出每個(gè)單元的合理局部編號(hào)(3分)(3) 求單元?jiǎng)偠染仃?4分)(4) 計(jì)算等效結(jié)點(diǎn)荷載(3分)(5) 應(yīng)用適當(dāng)?shù)奈灰萍s束之后，給出可供求解的整體平衡方程（不需要求解）。對(duì)稱(chēng)(5分)對(duì)稱(chēng)彈性力學(xué)與有限元分析復(fù)習(xí)題及其答案(絕密試題)一、填空題1、彈性力學(xué)研究彈性體由于受外力作用、邊界約束或溫度改變等原因而發(fā)生的應(yīng)力、形變和位移。2、在彈性力學(xué)中規(guī)定，線應(yīng)變以伸長(zhǎng)時(shí)為正，縮短時(shí)為負(fù)，與正應(yīng)力的正負(fù)號(hào)規(guī)定相適應(yīng)。3、在彈性力學(xué)中規(guī)定，切應(yīng)變以直角變小時(shí)為正，變大時(shí)為負(fù)，與切應(yīng)力的正負(fù)

12、號(hào)規(guī)定相適應(yīng)。4、物體受外力以后，其內(nèi)部將發(fā)生內(nèi)力，它的集度稱(chēng)為應(yīng)力。與物體的形變和材料強(qiáng)度直接有關(guān)的，是應(yīng)力在其作用截面的法線方向和切線方向的分量，也就是正應(yīng)力和切應(yīng)力。應(yīng)力及其分量的量綱是L-1MT-2。5、彈性力學(xué)的基本假定為連續(xù)性、完全彈性、均勻性、各向同性。6、平面問(wèn)題分為平面應(yīng)力問(wèn)題和平面應(yīng)變問(wèn)題。7、已知一點(diǎn)處的應(yīng)力分量MPa，MPa， MPa，則主應(yīng)力150MPa，0MPa，。8、已知一點(diǎn)處的應(yīng)力分量， MPa，MPa， MPa，則主應(yīng)力512 MPa，-312 MPa，-3757。9、已知一點(diǎn)處的應(yīng)力分量，MPa，MPa， MPa，則主應(yīng)力1052 MPa，-2052 MPa

13、，-8232。10、在彈性力學(xué)里分析問(wèn)題，要考慮靜力學(xué)、幾何學(xué)和物理學(xué)三方面條件，分別建立三套方程。11、表示應(yīng)力分量與體力分量之間關(guān)系的方程為平衡微分方程。12、邊界條件表示邊界上位移與約束，或應(yīng)力與面力之間的關(guān)系式。分為位移邊界條件、應(yīng)力邊界條件和混合邊界條件。13、按應(yīng)力求解平面問(wèn)題時(shí)常采用逆解法和半逆解法。14、有限單元法首先將連續(xù)體變換成為離散化結(jié)構(gòu)，然后再用結(jié)構(gòu)力學(xué)位移法進(jìn)行求解。其具體步驟分為單元分析和整體分析兩部分。15、每個(gè)單元的位移一般總是包含著兩部分：一部分是由本單元的形變引起的，另一部分是由于其他單元發(fā)生了形變而連帶引起的。16、每個(gè)單元的應(yīng)變一般總是包含著兩部分：一部

14、分是與該單元中各點(diǎn)的位置坐標(biāo)有關(guān)的，是各點(diǎn)不相同的，即所謂變量應(yīng)變；另一部分是與位置坐標(biāo)無(wú)關(guān)的，是各點(diǎn)相同的，即所謂常量應(yīng)變。17、為了能從有限單元法得出正確的解答，位移模式必須能反映單元的剛體位移和常量應(yīng)變，還應(yīng)當(dāng)盡可能反映相鄰單元的位移連續(xù)性。18、為了使得單元內(nèi)部的位移保持連續(xù)，必須把位移模式取為坐標(biāo)的單值連續(xù)函數(shù)，為了使得相鄰單元的位移保持連續(xù)，就不僅要使它們?cè)诠步Y(jié)點(diǎn)處具有相同的位移時(shí)，也能在整個(gè)公共邊界上具有相同的位移。19、在有限單元法中，單元的形函數(shù)Ni在i結(jié)點(diǎn)Ni=1；在其他結(jié)點(diǎn)Ni=0及Ni=1。20、為了提高有限單元法分析的精度，一般可以采用兩種方法：一是將單元的尺寸減小

15、，以便較好地反映位移和應(yīng)力變化情況；二是采用包含更高次項(xiàng)的位移模式，使位移和應(yīng)力的精度提高。二、判斷題（請(qǐng)?jiān)谡_命題后的括號(hào)內(nèi)打“”，在錯(cuò)誤命題后的括號(hào)內(nèi)打“”）1、連續(xù)性假定是指整個(gè)物體的體積都被組成這個(gè)物體的介質(zhì)所填滿，不留下任何空隙。（）2、均勻性假定是指整個(gè)物體的體積都被組成這個(gè)物體的介質(zhì)所填滿，不留下任何空隙。（）3、連續(xù)性假定是指整個(gè)物體是由同一材料組成的。（）4、平面應(yīng)力問(wèn)題與平面應(yīng)變問(wèn)題的物理方程是完全相同的。（）5、如果某一問(wèn)題中，只存在平面應(yīng)力分量，且它們不沿z方向變化，僅為x，y的函數(shù)，此問(wèn)題是平面應(yīng)力問(wèn)題。（）6、如果某一問(wèn)題中，只存在平面應(yīng)變分量，且它們不沿z方向變化

16、，僅為x，y的函數(shù)，此問(wèn)題是平面應(yīng)變問(wèn)題。（）7、表示應(yīng)力分量與面力分量之間關(guān)系的方程為平衡微分方程。（）8、表示位移分量與應(yīng)力分量之間關(guān)系的方程為物理方程。（）9、當(dāng)物體的形變分量完全確定時(shí)，位移分量卻不能完全確定。（）10、當(dāng)物體的位移分量完全確定時(shí)，形變分量即完全確定。（）11、按應(yīng)力求解平面問(wèn)題時(shí)常采用位移法和應(yīng)力法。（）12、按應(yīng)力求解平面問(wèn)題，最后可以歸納為求解一個(gè)應(yīng)力函數(shù)。（）13、在有限單元法中，結(jié)點(diǎn)力是指單元對(duì)結(jié)點(diǎn)的作用力。（）14、在有限單元法中，結(jié)點(diǎn)力是指結(jié)點(diǎn)對(duì)單元的作用力。（）15、在平面三結(jié)點(diǎn)三角形單元的公共邊界上應(yīng)變和應(yīng)力均有突變。（ ）三、簡(jiǎn)答題1、簡(jiǎn)述材料力學(xué)和

17、彈性力學(xué)在研究對(duì)象、研究方法方面的異同點(diǎn)。在研究對(duì)象方面，材料力學(xué)基本上只研究桿狀構(gòu)件，也就是長(zhǎng)度遠(yuǎn)大于高度和寬度的構(gòu)件；而彈性力學(xué)除了對(duì)桿狀構(gòu)件作進(jìn)一步的、較精確的分析外，還對(duì)非桿狀結(jié)構(gòu)，例如板和殼，以及擋土墻、堤壩、地基等實(shí)體結(jié)構(gòu)加以研究。在研究方法方面，材料力學(xué)研究桿狀構(gòu)件，除了從靜力學(xué)、幾何學(xué)、物理學(xué)三方面進(jìn)行分析以外，大都引用了一些關(guān)于構(gòu)件的形變狀態(tài)或應(yīng)力分布的假定，這就大簡(jiǎn)化了數(shù)學(xué)推演，但是，得出的解答往往是近似的。彈性力學(xué)研究桿狀構(gòu)件，一般都不必引用那些假定，因而得出的結(jié)果就比較精確，并且可以用來(lái)校核材料力學(xué)里得出的近似解答。2、簡(jiǎn)述彈性力學(xué)的研究方法。答：在彈性體區(qū)域內(nèi)部，考慮

18、靜力學(xué)、幾何學(xué)和物理學(xué)三方面條件，分別建立三套方程。即根據(jù)微分體的平衡條件，建立平衡微分方程；根據(jù)微分線段上形變與位移之間的幾何關(guān)系，建立幾何方程；根據(jù)應(yīng)力與形變之間的物理關(guān)系，建立物理方程。此外，在彈性體的邊界上還要建立邊界條件。在給定面力的邊界上，根據(jù)邊界上微分體的平衡條件，建立應(yīng)力邊界條件；在給定約束的邊界上，根據(jù)邊界上的約束條件建立位移邊界條件。求解彈性力學(xué)問(wèn)題，即在邊界條件下根據(jù)平衡微分方程、幾何方程、物理方程求解應(yīng)力分量、形變分量和位移分量。3、彈性力學(xué)中應(yīng)力如何表示？正負(fù)如何規(guī)定？答：彈性力學(xué)中正應(yīng)力用表示，并加上一個(gè)下標(biāo)字母，表明這個(gè)正應(yīng)力的作用面與作用方向；切應(yīng)力用表示，并加

19、上兩個(gè)下標(biāo)字母，前一個(gè)字母表明作用面垂直于哪一個(gè)坐標(biāo)軸，后一個(gè)字母表明作用方向沿著哪一個(gè)坐標(biāo)軸。并規(guī)定作用在正面上的應(yīng)力以沿坐標(biāo)軸正方向?yàn)檎?，沿坐?biāo)軸負(fù)方向?yàn)樨?fù)。相反，作用在負(fù)面上的應(yīng)力以沿坐標(biāo)軸負(fù)方向?yàn)檎?，沿坐?biāo)軸正方向?yàn)樨?fù)。4、簡(jiǎn)述平面應(yīng)力問(wèn)題與平面應(yīng)變問(wèn)題的區(qū)別。答：平面應(yīng)力問(wèn)題是指很薄的等厚度薄板，只在板邊上受有平行于板面并且不沿厚度變化的面力，同時(shí)，體力也平行于板面并且不沿厚度變化。對(duì)應(yīng)的應(yīng)力分量只有，。而平面應(yīng)變問(wèn)題是指很長(zhǎng)的柱形體，在柱面上受有平行于橫截面并且不沿長(zhǎng)度變化的面力，同時(shí)體力也平行于橫截面并且不沿長(zhǎng)度變化，對(duì)應(yīng)的位移分量只有u和v5、簡(jiǎn)述圣維南原理。 如果把物體的一小

20、部分邊界上的面力，變換為分布不同但靜力等效的面力（主矢量相同，對(duì)于同一點(diǎn)的主矩也相同），那么，近處的應(yīng)力分布將有顯著的改變，但是遠(yuǎn)處所受的影響可以不計(jì)。6、簡(jiǎn)述按應(yīng)力求解平面問(wèn)題時(shí)的逆解法。答：所謂逆解法，就是先設(shè)定各種形式的、滿足相容方程的應(yīng)力函數(shù)；并由應(yīng)力分量與應(yīng)力函數(shù)之間的關(guān)系求得應(yīng)力分量；然后再根據(jù)應(yīng)力邊界條件和彈性體的邊界形狀，看這些應(yīng)力分量對(duì)應(yīng)于邊界上什么樣的面力，從而可以得知所選取的應(yīng)力函數(shù)可以解決的問(wèn)題。7、以三節(jié)點(diǎn)三角形單元為例，簡(jiǎn)述有限單元法求解離散化結(jié)構(gòu)的具體步驟。（1）取三角形單元的結(jié)點(diǎn)位移為基本未知量。（2）應(yīng)用插值公式，由單元的結(jié)點(diǎn)位移求出單元的位移函數(shù)。（3）應(yīng)用

21、幾何方程，由單元的位移函數(shù)求出單元的應(yīng)變。（4）應(yīng)用物理方程，由單元的應(yīng)變求出單元的應(yīng)力。（5）應(yīng)用虛功方程，由單元的應(yīng)力出單元的結(jié)點(diǎn)力。（6）應(yīng)用虛功方程，將單元中的各種外力荷載向結(jié)點(diǎn)移置，求出單元的結(jié)點(diǎn)荷載。（7）列出各結(jié)點(diǎn)的平衡方程，組成整個(gè)結(jié)構(gòu)的平衡方程組。8、為了保證有限單元法解答的收斂性，位移模式應(yīng)滿足哪些條件？答：為了保證有限單元法解答的收斂性，位移模式應(yīng)滿足下列條件：（1）位移模式必須能反映單元的剛體位移；（2）位移模式必須能反映單元的常量應(yīng)變；（3）位移模式應(yīng)盡可能反映位移的連續(xù)性。9、在有限單元法中，為什么要求位移模式必須能反映單元的剛體位移？每個(gè)單元的位移一般總是包含著兩

22、部分：一部分是由本單元的形變引起的，另一部分是本單元的形變無(wú)關(guān)的，即剛體位移，它是由于其他單元發(fā)生了形變而連帶引起的。甚至在彈性體的某些部位，例如在靠近懸臂梁的自由端處，單元的形變很小，單元的位移主要是由于其他單元發(fā)生形變而引起的剛體位移。因此，為了正確反映單元的位移形態(tài)，位移模式必須能反映該單元的剛體位移。10、在有限單元法中，為什么要求位移模式必須能反映單元的常量應(yīng)變？答：每個(gè)單元的應(yīng)變一般總是包含著兩部分：一部分是與該單元中各點(diǎn)的位置坐標(biāo)有關(guān)的，是各點(diǎn)不相同的，即所謂變量應(yīng)變；另一部分是與位置坐標(biāo)無(wú)關(guān)的，是各點(diǎn)相同的，即所謂常量應(yīng)變。而且，當(dāng)單元的尺寸較小時(shí)，單元中各點(diǎn)的應(yīng)變趨于相等，也

23、就是單元的應(yīng)變趨于均勻，因而常量應(yīng)變就成為應(yīng)變的主要部分。因此，為了正確反映單元的形變狀態(tài)，位移模式必須能反映該單元的常量應(yīng)變。11、在平面三結(jié)點(diǎn)三角形單元中，能否選取如下的位移模式并說(shuō)明理由：（1），（2），答：（1）不能采用。因?yàn)槲灰颇Ｊ經(jīng)]有反映全部的剛體位移和常量應(yīng)變項(xiàng)；對(duì)坐標(biāo)x，y不對(duì)等；在單元邊界上的連續(xù)性條件也未能完全滿足。（2）不能采用。因?yàn)?，位移模式?jīng)]有反映剛體位移和常量應(yīng)變項(xiàng)；在單元邊界上的連續(xù)性條件也不滿足。四、分析計(jì)算題1、試寫(xiě)出無(wú)體力情況下平面問(wèn)題的應(yīng)力分量存在的必要條件，并考慮下列平面問(wèn)題的應(yīng)力分量是否可能在彈性體中存在。（1），；（2），；其中，A，B，C，D，E，

24、F為常數(shù)。解：應(yīng)力分量存在的必要條件是必須滿足下列條件：（1）在區(qū)域內(nèi)的平衡微分方程；（2）在區(qū)域內(nèi)的相容方程；（3）在邊界上的應(yīng)力邊界條件；（4）對(duì)于多連體的位移單值條件。（1）此組應(yīng)力分量滿足相容方程。為了滿足平衡微分方程，必須A=-F，D=-E。此外還應(yīng)滿足應(yīng)力邊界條件。（2）為了滿足相容方程，其系數(shù)必須滿足A+B=0；為了滿足平衡微分方程，其系數(shù)必須滿足A=B=-C/2。上兩式是矛盾的，因此，此組應(yīng)力分量不可能存在。4、試寫(xiě)出平面問(wèn)題的應(yīng)變分量存在的必要條件，并考慮下列平面問(wèn)題的應(yīng)變分量是否可能存在。（1），；（2），；（3），；其中，A，B，C，D為常數(shù)。解：應(yīng)變分量存在的必要條件是滿足形變協(xié)調(diào)條件，即將以上應(yīng)變分量代入上面的形變協(xié)調(diào)方程，可知：（1）相容。（2）（1分）；這組應(yīng)力分量若存在，則須滿足：B=0，2A=C。（3）0=C；這組應(yīng)力分量若存在，則須滿足：C=0，則，（1分）。