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1、. .彈性力學是研究彈性體由于受到外力作用、邊界約束或溫度改變等原因而引起的應力、形變和位移。外力分為體積力和面積力。體力是分布在物體體積內(nèi)的力,重力和慣性力。體積分量,以沿坐標軸正方向為正,沿坐標軸負方向為負。面力是分布在物體外表上的力,面力分量以沿坐標軸正方向為正,沿坐標軸負方向為負。內(nèi)力,即物體本身不同局部之間相互作用的力。但凡符合連續(xù)性、完全彈性、均勻性、各向同性等假定的物體稱之為理想彈性體。連續(xù)性,假定整個物體的體積被組成這個物體的介質(zhì)所填滿,不留下任何空隙。完全彈性,指的是物體能完全恢復原形而沒有任何剩余形變。均勻性,整個物體時統(tǒng)一材料組成。各向同性,物體的彈性在所有各個方向都一樣
2、。求解彈性力學問題,即在邊界條件上,根據(jù)平衡微分方程、幾何方程、物理方程求解應力分量、形變分量和位移分量。彈性力學、材料力學、構(gòu)造力學的研究對象分別是彈性體,桿狀構(gòu)件和桿件系統(tǒng)。解釋在物體內(nèi)同一點,不同截面上的應力是不同的。應力的符號不同:在彈性力學和材料力學中,正應力規(guī)定一樣,拉為正,壓為負。切應力:彈性力學中,正面沿坐標軸正方向為正,沿負方向為負。負面上沿坐標軸負方向為正,沿正方向為負。材料力學中,所在的研究對象上任一點彎矩轉(zhuǎn)向順時針為正,逆時針為負。試述彈性力學平面應力問題與平面應變問題的主要特征及區(qū)別。平面應力問題:幾何形狀,等厚度薄板。外力約束,平行于版面且不沿厚度變化。 平面應變問
3、題:幾何形狀,橫斷面不沿長度變化,均勻分布。外力約束,平行于橫截面并不沿長度變化。 平衡微分方程表示的是彈性體內(nèi)任一點應力分量與體力分量之間的關(guān)系式。在推導平衡微分方程時我們主要用了連續(xù)性假定。幾何方程表示的是形變分量與位移分量之間的關(guān)系式。試根據(jù)幾何方程分析,應變分量與位移分量之間的關(guān)系,并解釋原因。 當物體的位移分量完全確定時,形變分量即完全確定,反之,等形變分量完全確定時,位移分量卻不能完全確定。在推導幾何方程主要用了小變形假定。在平面問題中,為了完全確定位移,就必須有3個適當?shù)膭傮w約束條件。為什么?既然物體在形變?yōu)榱銜r可以有剛體位移,可見,當物體發(fā)生一定形變時,由于約束條件的不同,他可
4、能具有不同的剛體位移,因而它的位移并不是完確定的,在平面問題中,常數(shù)U0 V0 W的任意性就反響位移的不確定性,而為了平安確定位移,就必須有三個何時得剛體約束來確定這三個常數(shù)。物理方程表示的應力分量與應變分量之間的關(guān)系式。兩種平面問題的物理方程是不一樣的,然而如果在平面應力問題的物理方程,降換為,將換為,就可以得到平面應變問題的物理方程。推導物理方程時,主要用了完全彈性、各向同性以及均勻性此處寫小變形假定也可以等假設(shè)。邊界條件表示在邊界上位移與約束,或應力與面力之間的關(guān)系式。它可以分為應力邊界條件、位移邊界條件以及混合邊界條件。試簡述圣維南原理的內(nèi)容,并利用該原理解釋“當沒有體力作用時,離邊界
5、較遠處的小孔口邊界上有平衡力系作用,只能在小孔口附近產(chǎn)生局部應力?!霸跇?gòu)造中開設(shè)孔口或不開孔口,兩者的應力也只在孔口附近區(qū)域有顯著的差異。如果把物體的一小局部邊界上的面力,變換為分布不同但靜力等效的面力主矢量一樣,對于一點的主矩也一樣,那么,近處的應力分布將有顯著地變化,但是遠處所受的影響可以不計。如在小邊界上進展面力的靜力等效變換,只改變局部區(qū)域的應力分布,對此外的不局部區(qū)域的應力沒有什么影響。應用時不能離開靜力等效的條件。按位移求解彈性力學平面問題,它是以位移為根本未知函數(shù),從方程和邊界條件中消去應力分量和形變分量,導出只含有位移分量的方程和相應的邊界條件。應力法是以應力分量為根本未知函數(shù)
6、。按應力求解函數(shù)解答時,通常只求解全部為應力邊界條件的問題。也可以出簡答題,為什么應力法通常只求解全部為應力邊界條件的問題?按應力求解平面問題時,應力分量 取為根本未知函數(shù)。其他未知函數(shù)中形變分量可以簡單的用應力分量表示,即物理方程。為了用應力分量表示位移分量,須將物理方程帶入幾何方程,通過積分等運算求出位移與分量。因此,用應力分量表示位移分量的表達式較為復雜,且其中包含了待定的積分項。從而使位移邊界條件用應力分量表示的式子很復雜,且難求接。按應力求解平面問題時,應力分量、必須滿足區(qū)域內(nèi)的平衡微分方程、在區(qū)域內(nèi)的相容方程用應力分量表示的、在邊界上的應力邊界條件,對于多連體,還必須滿足位移單值條
7、件。在用實驗方法量測構(gòu)造或構(gòu)件上的應力分量、時,為什么可以用便于量測的材料來制造模型,以代替原來不便量測的構(gòu)造或構(gòu)件材料??梢杂闷矫鎽η闆r下的薄板模型,來代替平面應變情況下的長柱形的構(gòu)造或構(gòu)件試采用彈性力學原理解釋。當體力為常量時,在單連體的應力邊界問題中,如果兩個彈性體具有一樣的邊界形狀、并受到同樣分布的外力,那么就不管這兩個彈性體的材料是否一樣、也不管它們是在平面應力情況下還是平面應變情況下,應力分量的分布是一樣的。在常體力情況下,按應力求解平面問題,可以歸納為求解一個應力函數(shù)。它必須滿足在區(qū)域內(nèi)的相容方程,在邊界上的應力邊界條件,在多連體中,還必須滿足位移單值條件。在推導物理方程時應用
8、了哪些假定?試具體說明。為什么應力法通常只用來求解全部為應力邊界條件的問題?檢驗平面問題中的位移分量是否為正確解答的條件是什么?檢驗平面問題中的應力分量是否為正確解答的條件是什么?檢驗平面問題中的應力函數(shù)是否為正確解答的條件是什么?一般而言,產(chǎn)生軸對稱應力狀態(tài)的條件是,彈性體的形狀和應力邊界條件必須是軸對稱的。如果位移邊界條件也是軸對稱的,那么位移也是軸對稱的。繞z軸對稱的應力,在極坐標平面內(nèi)應力分量為的函數(shù),不隨變化;切應力為0?!靶】卓趩栴},即孔口的尺寸 遠小于 彈性體尺寸,并且孔邊距彈性體的邊界比較遠,約大于 1.5 倍孔口尺寸。半逆解法:就是先設(shè)定各種形式的,滿足相容方程的應力函數(shù) ,
9、并求得應力分量;然后再根據(jù)應力邊界條件和彈性體的邊界形狀,看這些應力分量對應于邊界上什么樣的面力,從而得知所選的應力函數(shù)可以解決的問題。線性應力函數(shù)對應于無體力,無面力,無應力的狀態(tài)。把平面問題的應力函數(shù)加上一個線性函數(shù),不影響應力。如果有任意形狀的薄板,受有任意面力,而在距邊界較遠處有一小圓孔,那么,只要有了無孔時的應力解答,也就可以計算孔邊應力。為此,只須先求出無孔時相應于圓孔中心處的應力分量,從而求出相應的兩個應力主向以及主應力1和2。如果圓孔確定很小,圓孔的附近局部就可以當做是沿兩個主向分別受均布拉力 及 ,也就是可以應用前面所說的疊加法。接觸問題:即兩個彈性體在邊界上相互接觸的問題,
10、必須考慮交界面上的接觸條件。彈性力學是研究彈性體由于受到外力作用、邊界約束或溫度改變等原因而引起的應力、形變和位移。外力分為體積力和面積力。體力是分布在物體體積內(nèi)的力,重力和慣性力。體積分量,以沿坐標軸正方向為正,沿坐標軸負方向為負。面力是分布在物體外表上的力,面力分量以沿坐標軸正方向為正,沿坐標軸負方向為負。內(nèi)力,即物體本身不同局部之間相互作用的力。但凡符合連續(xù)性、完全彈性、均勻性、各向同性等假定的物體稱之為理想彈性體。連續(xù)性,假定整個物體的體積被組成這個物體的介質(zhì)所填滿,不留下任何空隙。完全彈性,指的是物體能完全恢復原形而沒有任何剩余形變。均勻性,整個物體時統(tǒng)一材料組成。各向同性,物體的彈
11、性在所有各個方向都一樣。求解彈性力學問題,即在邊界條件上,根據(jù)平衡微分方程、幾何方程、物理方程求解應力分量、形變分量和位移分量。彈性力學、材料力學、構(gòu)造力學的研究對象分別是彈性體,桿狀構(gòu)件和桿件系統(tǒng)。解釋在物體內(nèi)同一點,不同截面上的應力是不同的。應力的符號不同:在彈性力學和材料力學中,正應力規(guī)定一樣,拉為正,壓為負。切應力:彈性力學中,正面沿坐標軸正方向為正,沿負方向為負。負面上沿坐標軸負方向為正,沿正方向為負。材料力學中,所在的研究對象上任一點彎矩轉(zhuǎn)向順時針為正,逆時針為負。試述彈性力學平面應力問題與平面應變問題的主要特征及區(qū)別。平面應力問題:幾何形狀,等厚度薄板。外力約束,平行于版面且不沿
12、厚度變化。 平面應變問題:幾何形狀,橫斷面不沿長度變化,均勻分布。外力約束,平行于橫截面并不沿長度變化。 平衡微分方程表示的是彈性體內(nèi)任一點應力分量與體力分量之間的關(guān)系式。在推導平衡微分方程時我們主要用了連續(xù)性假定。幾何方程表示的是形變分量與位移分量之間的關(guān)系式。試根據(jù)幾何方程分析,應變分量與位移分量之間的關(guān)系,并解釋原因。 當物體的位移分量完全確定時,形變分量即完全確定,反之,等形變分量完全確定時,位移分量卻不能完全確定。在推導幾何方程主要用了小變形假定。在平面問題中,為了完全確定位移,就必須有3個適當?shù)膭傮w約束條件。為什么?既然物體在形變?yōu)榱銜r可以有剛體位移,可見,當物體發(fā)生一定形變時,由
13、于約束條件的不同,他可能具有不同的剛體位移,因而它的位移并不是完確定的,在平面問題中,常數(shù)U0 V0 W的任意性就反響位移的不確定性,而為了平安確定位移,就必須有三個何時得剛體約束來確定這三個常數(shù)。物理方程表示的應力分量與應變分量之間的關(guān)系式。兩種平面問題的物理方程是不一樣的,然而如果在平面應力問題的物理方程,降換為,將換為,就可以得到平面應變問題的物理方程。推導物理方程時,主要用了完全彈性、各向同性以及均勻性此處寫小變形假定也可以等假設(shè)。邊界條件表示在邊界上位移與約束,或應力與面力之間的關(guān)系式。它可以分為應力邊界條件、位移邊界條件以及混合邊界條件。試簡述圣維南原理的內(nèi)容,并利用該原理解釋“當
14、沒有體力作用時,離邊界較遠處的小孔口邊界上有平衡力系作用,只能在小孔口附近產(chǎn)生局部應力。“在構(gòu)造中開設(shè)孔口或不開孔口,兩者的應力也只在孔口附近區(qū)域有顯著的差異。如果把物體的一小局部邊界上的面力,變換為分布不同但靜力等效的面力主矢量一樣,對于一點的主矩也一樣,那么,近處的應力分布將有顯著地變化,但是遠處所受的影響可以不計。如在小邊界上進展面力的靜力等效變換,只改變局部區(qū)域的應力分布,對此外的不局部區(qū)域的應力沒有什么影響。應用時不能離開靜力等效的條件。按位移求解彈性力學平面問題,它是以位移為根本未知函數(shù),從方程和邊界條件中消去應力分量和形變分量,導出只含有位移分量的方程和相應的邊界條件。應力法是以
15、應力分量為根本未知函數(shù)。按應力求解函數(shù)解答時,通常只求解全部為應力邊界條件的問題。也可以出簡答題,為什么應力法通常只求解全部為應力邊界條件的問題?按應力求解平面問題時,應力分量 取為根本未知函數(shù)。其他未知函數(shù)中形變分量可以簡單的用應力分量表示,即物理方程。為了用應力分量表示位移分量,須將物理方程帶入幾何方程,通過積分等運算求出位移與分量。因此,用應力分量表示位移分量的表達式較為復雜,且其中包含了待定的積分項。從而使位移邊界條件用應力分量表示的式子很復雜,且難求接。按應力求解平面問題時,應力分量、必須滿足區(qū)域內(nèi)的平衡微分方程、在區(qū)域內(nèi)的相容方程用應力分量表示的、在邊界上的應力邊界條件,對于多連體
16、,還必須滿足位移單值條件。在用實驗方法量測構(gòu)造或構(gòu)件上的應力分量、時,為什么可以用便于量測的材料來制造模型,以代替原來不便量測的構(gòu)造或構(gòu)件材料。可以用平面應力情況下的薄板模型,來代替平面應變情況下的長柱形的構(gòu)造或構(gòu)件試采用彈性力學原理解釋。當體力為常量時,在單連體的應力邊界問題中,如果兩個彈性體具有一樣的邊界形狀、并受到同樣分布的外力,那么就不管這兩個彈性體的材料是否一樣、也不管它們是在平面應力情況下還是平面應變情況下,應力分量的分布是一樣的。在常體力情況下,按應力求解平面問題,可以歸納為求解一個應力函數(shù)。它必須滿足在區(qū)域內(nèi)的相容方程,在邊界上的應力邊界條件,在多連體中,還必須滿足位移單值條件
17、。在推導物理方程時應用了哪些假定?試具體說明。為什么應力法通常只用來求解全部為應力邊界條件的問題?檢驗平面問題中的位移分量是否為正確解答的條件是什么?檢驗平面問題中的應力分量是否為正確解答的條件是什么?檢驗平面問題中的應力函數(shù)是否為正確解答的條件是什么?一般而言,產(chǎn)生軸對稱應力狀態(tài)的條件是,彈性體的形狀和應力邊界條件必須是軸對稱的。如果位移邊界條件也是軸對稱的,那么位移也是軸對稱的。繞z軸對稱的應力,在極坐標平面內(nèi)應力分量為的函數(shù),不隨變化;切應力為0?!靶】卓趩栴},即孔口的尺寸 遠小于 彈性體尺寸,并且孔邊距彈性體的邊界比較遠,約大于 1.5 倍孔口尺寸。半逆解法:就是先設(shè)定各種形式的,滿足
18、相容方程的應力函數(shù) ,并求得應力分量;然后再根據(jù)應力邊界條件和彈性體的邊界形狀,看這些應力分量對應于邊界上什么樣的面力,從而得知所選的應力函數(shù)可以解決的問題。線性應力函數(shù)對應于無體力,無面力,無應力的狀態(tài)。把平面問題的應力函數(shù)加上一個線性函數(shù),不影響應力。如果有任意形狀的薄板,受有任意面力,而在距邊界較遠處有一小圓孔,那么,只要有了無孔時的應力解答,也就可以計算孔邊應力。為此,只須先求出無孔時相應于圓孔中心處的應力分量,從而求出相應的兩個應力主向以及主應力1和2。如果圓孔確定很小,圓孔的附近局部就可以當做是沿兩個主向分別受均布拉力 及 ,也就是可以應用前面所說的疊加法。接觸問題:即兩個彈性體在邊界上相互接觸的問題,必須考慮交界面上的接觸條件。- 優(yōu)選