第三篇光學(xué),引言： 研究對象： 光學(xué)分科：,光學(xué)是研究光的傳播以及它與物質(zhì)相互作用 問題的學(xué)科。光學(xué)通常分為以下三個部分：, 幾何光學(xué)：以光的直線傳播規(guī)律為基礎(chǔ)， 主要研究各種成象光學(xué)儀器的理論。, 波動光學(xué)：研究光的電磁性質(zhì)和傳播規(guī)律， 特別是干涉、衍射、偏振的理論和應(yīng)用。, 量子光學(xué)：以光的量子理論為基礎(chǔ)， 研究光與物質(zhì)相互作用的規(guī)律。,波動光學(xué)和量子光學(xué)，統(tǒng)稱為物理光學(xué)。,3,第11章 幾何光學(xué)的基本概念,第12章 光的干射,第13章 光的衍射,第14章 光的偏振,第15章 光與物質(zhì)的相互作用,第十一章 幾何光學(xué),11.1 幾個重要的基本概念,11.2 物和像,11.3 薄透鏡成像,11.1 幾何光學(xué)的基本概念,1. 光學(xué)長度與光程,光學(xué)長度定義,媒質(zhì)中的幾何長度與所經(jīng)過的介質(zhì)折射率的乘積， 被定義為光學(xué)長度.,幾種光學(xué)長度的計算方式：,1.均勻介質(zhì)：,2.分區(qū)均勻介質(zhì)：,3. 變折射率介質(zhì)：,均勻介質(zhì),分區(qū)均勻介質(zhì),變折射率介質(zhì),光在任一介質(zhì)中的光學(xué)長度，等于光在該時間內(nèi)在真空中所走的路程。,光學(xué)長度的物理意義,光在介質(zhì)中傳播時從點到點有許多條路徑可走，究竟怎樣走？ 費馬指出：走光學(xué)長度取平穩(wěn)值或極值的路徑 即極大值或極小值或等值 例如：反射折射橢圓焦點等,3. 費馬原理,光學(xué)長度的路徑積分：,費馬原理要求：,或：,Q,P,l0,l1,l2,ln,n (r),3. 費馬原理,光線沿光學(xué)長度為平穩(wěn)值的路徑傳播。,用數(shù)學(xué)語言表述： 在光線的實際路徑上，光學(xué)長度的變分為0。,費馬原理的理解,平穩(wěn)值的含義： 1）極小值 2）極大值 3）常數(shù),真實光線軌跡的光學(xué)長度稱為光程。,光程:,費馬原理導(dǎo)出幾何光學(xué)三定律,直線傳播定律,歐氏空間中，兩點之間，直線路徑最短。,反射定律,Q是Q關(guān)于反射面的對稱點。,QMP是光程最小的路徑,Q,P,Q,P,M,M,A,B,II,n1,n2,S,折射定律,1. 入射點的確定 共面,2.確定M點在直線AB上的具體位置,x,費馬原理要求：,4可逆性原理：按原路返回,5透鏡不會產(chǎn)生附加光程差,物點到象點（亮點）各,在干涉和衍射裝置中經(jīng)常要用到透鏡，,光線經(jīng)過透鏡后并不附加光程差。,焦點 F、F 都是亮點，,說明各光線在此同相疊加。,而 A、B、C 或 a、b、c,都在同相面上。,光線之間的光程差為零。,說明 AF，,各光線等光程。,或 AF，,11.2 物和像,P是入射光束的交點（中心）稱物（物點） P出射光束的交點（中心）稱像（像點）,具有一定形狀與體積的物體是無數(shù)物點的集合，相應(yīng)的像也是無數(shù)像點的集合,入射光是以P為中心的同心光束.經(jīng)透鏡后出射光束是以P為中心的同心光束,我們稱透鏡使P成像于P,物和像是相對某光學(xué)系統(tǒng)而言的,P,P,一.實像與虛像,光束經(jīng)光學(xué)系統(tǒng)后,若出射光束是匯聚的,則匯聚點稱為實像點或?qū)嵪?,實像,P,P,P,P,光束經(jīng)光學(xué)系統(tǒng)后,若出射光是發(fā)散的,且光束的反向延長線匯聚一點，,該點稱虛像點或虛像.,虛像,P,P,P,P,二.實物與虛物,實物,若入射光束是發(fā)散的,相應(yīng)發(fā)散光束的中心稱做實物,虛物,若入射光束是會聚的,相應(yīng)的會聚中心稱做虛物,11.3 薄透鏡成像,凸透鏡,凹透鏡,薄透鏡：透鏡厚度與其球面曲率半徑比可略，即薄透鏡兩球面頂點可視為重合,一.薄透鏡,薄透鏡：透鏡厚度與其球面曲率半徑比可略，即薄透鏡兩球面頂點可視為重合于O點,該點即為透鏡的光心,主軸:兩球面曲率中心連線稱透鏡的主軸,若光心兩邊介質(zhì)折射率相同,則通過光心的光線不改變光束方向.,O,副軸:通過光心的任意直線稱透鏡的副軸,副軸,主軸,F,平行主軸的平行光束入射時,經(jīng)透鏡折射后匯聚點F稱象方焦點,OF（f ）稱象方焦距,同理可得物方焦點和焦距（f）,平行主軸入射的光線,其出射光線必經(jīng)過F點; 平行主軸的出射光線,其入射光線必經(jīng)過F點.,二.薄透鏡(凸透鏡)的焦距和焦平面,從光心到焦點若沿光傳播方向,焦距為正;逆著光傳播方向,焦距為負.,f ,與副軸平行的光束射向透鏡后匯聚于象方焦平面上一點,由物方焦平面上一點射出的光，經(jīng)透鏡后成為一束平行副軸的平行光,焦平面: 過F和F分別作一平面垂直于主軸,該兩平面分別稱為物方和象方焦平面,A1 ,A2 ,A3 各點到F點的各光線的光程相等,等光程性,透鏡不改變光程差,三.薄透鏡的成像位置,1.高斯公式,兩邊介質(zhì)不同,兩邊介質(zhì)相同,2. 作圖法,作圖法求物像關(guān)系時，利用如下三條光線的共軛光線：,物像方折射率相等，通過光心O的光線，經(jīng)透鏡后方向不變。 通過物方焦點F的光線，經(jīng)透鏡后平行于光軸； 平行于光軸的光線，經(jīng)透鏡后通過像方焦點。,凸透鏡,凹透鏡,軸外點作圖法,P,O,P,F,F,P,O,P,F,F,軸上點作圖法： （或任意一條光線）,利用平行入射光線將會聚 于焦面的性質(zhì)。,J,O,Q,F,Q,M,P,凸透鏡,J,O,Q,F,Q,M,P,波 動 光 學(xué),光的干涉、光的衍射、光的偏振。,光 的 干 涉,（Interference of light）,第1章,一干涉現(xiàn)象,水波干涉,光的干涉,分波面法：從同一波面取光。,楊氏雙縫干涉實驗裝置,二者為相干波，,、 分別發(fā)出柱面波，在兩波相遇的空間， 每一點的合振幅都由疊加原理給出,雙 鏡,白光入射,單色光入射,肥皂膜的等厚干涉條紋,等傾條紋照片,形狀：,一系列同心圓環(huán),條紋間隔分布：,內(nèi)疏外密,條紋級次分布：,內(nèi)高外低,光的本質(zhì)是什么？,人們的認識過程 波粒子波波粒二象性 光波是什么波？ 電磁波 波動方程如何表示？,光強度,單位時間內(nèi)，通過某單位橫截面的電磁場能量， 即能流密度的大小，定義為光強度。,能流密度的大小在極大值和極小值之間作周期性變化。 由于光波的頻率很高，它的瞬時值實際上很難測量， 因此一般采用能量密度的平均值作為光強度的定義：,一般用平均能量密度的相對大小，表示光強度：,光強度正比于電磁波中 電場強度振幅的平方,疊加原理,諸波相遇的媒質(zhì)中的點的振動， 是各波單獨傳播時在該點引起的振動的矢量合成。,干涉條件,兩列到達 點的光波的電矢量,將 與 的合成振動矢量 分解,在 點的光強度,它與時間無關(guān)， 對于空間各點位置的依賴性與單個點光源類似， 不會引起光強度的重新分布。,是兩個同方向簡諧振動的合成， 其和振動的振幅平方為,相位差：,由于相位差隨時間改變， 光強應(yīng)是 在一個周期內(nèi)的平均值,在兩列波交疊區(qū)域的 點的總光強為,和 分別為光源 和 單獨在 點的光強， 它們都不隨時間改變。然而，在第三項中， 盡管 是不隨時間改變的， 但 卻是隨時間和空間位置改變的， 計算空間某一點 的光強時，須將其對時間平均。,第三項與兩個光源頻率 和 、初相位 和 、 以及空間點的位置和波所經(jīng)過的介質(zhì)有關(guān)。,第三項決定了空間各點實際光強的差異， 可以引起光強在空間的重新分布， 它是我們感興趣的項，稱為干涉項。,1 非相干疊加,（1）,（2）,（3）初相差 不恒定,當(dāng)兩光波電矢量（或者說振動方向）相互垂直， 或兩光波頻率不相等，或兩光波的初相差不恒定， 這三種情況之一存在時，干涉項都為零。 干涉項都為零時波的疊加，稱為非相干疊加。,2 相干疊加,在 ， ，初相差恒定的情況下,兩光波在 點的相位差,光強極大（相長干涉）：,光強極?。ㄏ嘞缮妫?若,若,若 ，即 ， 則 ， ， 在這種情況下，干涉圖樣的明暗對比度最大， 干涉效果最好。,干涉圖樣（條紋） 可反映光的全部信息（強度，相位）， 是光信息存儲（全息照相）的物理基礎(chǔ)。,4 相干條件,兩束光波產(chǎn)生干涉的條件為： (1)頻率相同； (2)相位差恒定； (3)光矢量振動方向平行。,其中頻率相同是任何波產(chǎn)生干涉的必要條件， 至于第(3)條，只要光矢量振動方向不相互垂直， 滿足條件(1)和(2)，原則上都能觀察到干涉現(xiàn)象。 不過，在其它條件不變的情況下， 光矢量振動方向愈接近平行，干涉效果也愈明顯。 相位差恒定是保證干涉圖樣穩(wěn)定所必須的。 對普通光源，至少條件(2)是不能滿足的， 因此，要觀察到光的干涉，必須對光源作特殊安排。,5 普通光源獲得相干光的途徑,由于激光的出現(xiàn)，使光源的相干性大大提高， 現(xiàn)已能實現(xiàn)兩個獨立激光束的干涉。 快速光電接收器件的出現(xiàn)， 使人們可以看到比過去短暫得多的干涉現(xiàn)象。,二 雙縫干涉實驗裝置,在觀察屏上，形成明暗相間的干涉條紋。 當(dāng)前后移動觀察屏?xí)r，條紋間距變化。 當(dāng)觀察屏離光源較遠時，條紋是等間距分布的。,減弱,相長干涉（明）,（k = 0,1,2）,三 光強分布,1 光程差：,光程差,相位差,2 干涉條紋角位置,（1）,形成明亮條紋的中心,（2）,形成暗紋的中心,相位差或者光程差為其他值的各點， 光強介于最明與最暗之間。,（3）,3 干涉條紋線位置,（1）,形成明亮的條紋 中心,（2）,形成暗紋中心,相位差或者光程差為其他值的各點， 光強介于最明與最暗之間。,（3）,明紋,暗紋,條紋間距：,4 條紋間距,5 實驗裝置處于介質(zhì)中,明條紋中心位置：,暗條紋中心位置：,條紋間距：,中央明條紋,第一級明條紋,白光入射的楊氏雙縫干涉照片,如果用白光做實驗， 除了中央明紋的中部因各單色光重合而顯示為白色外， 其他各級明紋的極大所出現(xiàn)的位置錯開而變成彩色的光譜， 并且各種顏色級次稍高的條紋將發(fā)生重疊以致模糊一片。 白光干涉條紋的這一特點 在干涉測量中可用來判斷是否出現(xiàn)了零級條紋。,6 白光入射,（1）一系列平行的明暗相間的條紋；,（3）中間級次低，兩邊級次高；,明紋： k ，k =1，2（整數(shù)級）,暗紋： (2k+1)/2 （半整數(shù)級）,（4）,總結(jié)：條紋特點：,（2） 不太大時條紋等間距；,白光入射時，0級明紋中心為白色,（可用來定0級位置），,其余級明紋構(gòu)成彩帶，,第2級開始出現(xiàn)重疊,（某條紋級次 = 該條紋相應(yīng)的 之值）,明紋,紅光入射的楊氏雙縫干涉照片,二 雙縫干涉光強分布,若,其中,則,波長不同條紋間距不同,例一：波長 的單色光射在 的雙縫上，屏到雙縫的距離 。求：,相鄰干涉條紋的間距？,若將整個裝置侵入某折射率為 的液體中，則相鄰干涉條紋的間距多大？,解：,思考：用兩條平行的細燈絲作為楊氏雙縫實驗中的光源，能否觀察到干涉條紋？,若在雙縫后分別放置一紅色和綠色濾光片，又怎樣？,三 洛埃鏡,半波損失 ：光從光速較大的介質(zhì)射向光速較小的介質(zhì)時反射光的相位較之入射光的相位躍變了 ， 相當(dāng)于反射光與入射光之間附加了半個波長的波程差，稱為半波損失.,P,M,D,直射光光程,？,思考： 與楊氏雙縫實驗比干涉條紋有哪些相同、不同之處？,解: (1) 由明紋條件,以單色光照射到相距為0.2mm的雙縫上, 雙縫與屏幕的垂直距離為1m. (1)從第一級明紋中心到同側(cè)的第四級明紋中心間的距離為7.5mm,求單色光的波長;(2)若入射光的波長為600nm,求相鄰兩明紋間的距離.,例 題1.,雙 鏡,一 薄膜干涉, 日常中見到的薄膜干涉： 肥皂泡上的彩色、 雨天地上油膜的彩色、 昆蟲翅膀的彩色。 膜為何要?。?光的相干長度所限。 膜的薄、厚是相對的， 與光的單色性好壞有關(guān)。,L,薄膜干涉,薄膜干涉是 分振幅干涉,光強與光矢量振幅 的平方成正比,反射光的光程差,加 強,減 弱,透射光的光程差,注意：透射光和反射光干涉具有互 補 性 ，符合能量守恒定律.,一、點光源照明時的干涉條紋分析,L,f,P,0,r環(huán),r,A,C,D,2,1,S,光束1、2的光程差：,得,膜厚均勻（e不變）,又,B,二等傾條紋,或,明紋,暗紋,形狀：,一系列同心圓環(huán),r環(huán)= f tg i,條紋間隔分布：,內(nèi)疏外密（為什么？）,條紋級次分布：,內(nèi)高外低,波長對條紋的影響：,膜變厚，環(huán)紋擴大：,i相同的光線對應(yīng)同一條干涉條紋 等傾條紋,即傾角,當(dāng)k ( k) 一定時，,i也一定，,等傾條紋照片,形狀：,一系列同心圓環(huán),條紋間隔分布：,內(nèi)疏外密,條紋級次分布：,內(nèi)高外低,二 、面光源照明時，干涉條紋的分析,只要 i 相同，都將匯聚在同一個干涉環(huán)上,（非相干疊加），,因而明暗對比更鮮明。,觀察等傾條紋的光路和實驗裝置,對于觀察等傾條紋，沒有光源寬度和條紋,對比度的矛盾 !,例題,白光照射空氣中的平行薄膜，已知h=0.34m，n=1.33 問：當(dāng)視線與膜法線成 60o 和 30o 時觀察點各呈什么顏色 ？,解,對于復(fù)色光源，由于其中一種波長為 的光 滿足干涉相長，形成明條紋的入射角 ； 另一波長為 的光不一定相干加強， 也就是說，不同波長的光， 同一級明條紋對應(yīng)不同的入射角、反射角， 于是形成彩色條紋。 雨后我們曾見過的街面地上有一些彩色的圖案， 這就是陽光照射浮在水面上的油膜， 形成復(fù)色光的等傾下涉造成的現(xiàn)象。,三、 等厚干涉,以確定角度的平行光照射厚度不等的薄膜而產(chǎn)生的干涉，稱之為等厚干涉。,特殊情況：單色光垂直膜表面入射，且薄膜的劈尖角很小，稱之為劈尖干涉。,、 劈尖干涉,夾角很小的兩個平面所構(gòu)成的薄膜叫劈尖。,1、2兩束反射光,來自同一束入射光，,它們可以產(chǎn)生干涉。,反射光1,單色平行光垂直入射,e,n,n,n,A,反射光2,(設(shè)n n ),所以反射光1、2的,明紋：,暗紋：,同一厚度e對應(yīng)同一級條紋 等厚條紋,實際應(yīng)用中大都是平行光垂直入射到劈尖上。,程差可簡化計算。,考慮到劈尖夾角極小，,反射光1、2在膜面的光,光程差為,在A點，反射光1有半波,損失，,1）劈尖,為暗紋.,光程差為,3）條紋間距（明紋或暗紋）,2）相鄰明紋（暗紋）間的厚度差,1 劈尖（劈形膜）,夾角很小的兩個平面所構(gòu)成的薄膜叫劈尖。,明紋：,條紋間距：,等厚干涉條紋,劈尖,不規(guī)則表面,白光入射,單色光入射,肥皂膜的等厚干涉條紋,每一條紋對應(yīng)劈尖內(nèi)的一個厚度，當(dāng)此厚度位置改變時，對應(yīng)的條紋隨之移動。,4 ）干涉條紋的移動,劈尖干涉的應(yīng)用,N為條紋移動的數(shù)目,3）檢驗光學(xué)元件表面的平整度,平面上有凹坑,4）測細絲的直徑,二 牛頓環(huán),由一塊平板玻璃和一平凸透鏡組成,光程差,牛頓環(huán)實驗裝置,牛頓環(huán)照片,白光入射的牛頓環(huán)照片,暗紋,光程差,3）應(yīng)用例子:可以用來測量光波波長， 用于檢測透鏡質(zhì)量，曲率半徑等.,1）從反射光中觀測，中心點是暗點還是亮點？,2）屬于等厚干涉，條紋間距不等，為什么？,從透射光中觀測，中心點是暗點還是亮點？,測量透鏡的曲率半徑,例2 用氦氖激光器發(fā)出的波長為633nm的單色光做牛頓環(huán)實驗，測得第 k 個暗環(huán)的半徑為5.63mm , 第 k+5 暗環(huán)的半徑為7.96mm，求平凸透鏡的曲率半徑R.,解,增透射膜、增反射膜干涉濾光片,利用薄膜干涉的原理，能制成增透膜、高反射膜 和干涉濾光片等。 例如，在光學(xué)元件的透光表面上，用真空鍍膜等方法 敷上一薄層透明膠。 選擇透明膠薄膜的折射率介于空氣和光學(xué)元件之間， 于是在膜層的光學(xué)厚度為 時， 薄膜上下表面反射的兩束光相干疊加的結(jié)果為暗場， 這就使光學(xué)元件因反射而造成的光能損失大為減少， 從而增加了光的透射，這就是增透膜。 每種增透膜只對特定波長的光才有最佳的增透作用。 對于助視光學(xué)儀器或照相機， 一般選擇可見光的中部波長 來消反射光。 由于該波長的光呈黃綠色， 所以增透膜的反射光呈現(xiàn)出與它互補的藍紫色， 這就是我們平常所看到的照相機鏡頭的顏色。,在光學(xué)元件的透光表面鍍上一層或多層薄膜， 只要適當(dāng)選擇薄膜材料及其厚度， 也可以使反射率大大增加，使透射率相應(yīng)減小， 這種薄膜稱為高反射膜。 例如，激光器中的高反射鏡， 對特定波長的光的反射率可達99以上； 宇航員頭盔和面甲上都鍍有對紅外線具有高反射率的多層膜， 以屏蔽宇宙空間中極強的紅外線照射。 此外，精心設(shè)計和制備的多層膜， 還能做到只讓較窄波長范圍的光通過， 可用來從白光中獲得特定波長范圍的光。 這種多層膜，稱為干涉濾光片。,環(huán)外擴：要打磨中央部分,環(huán)內(nèi)縮：要打磨邊緣部分,牛頓環(huán)在光學(xué)冷加工中的應(yīng)用,例116：,求：若用白光垂直照射，反射光呈什么顏色？,解：,黃綠光,已知空氣中一水膜，,用波長為的單色光垂直照射牛頓環(huán)裝置，若使透鏡慢慢上移到原接觸點間距離為d，視場中固定點可觀察到移過的條紋數(shù)目為多少根？,分析：,光程差改變 ，條紋移過 1 根； 平移 d，L = 2d；移過 N= 2d/ ,例題118,例2 用氦氖激光器發(fā)出的波長為633nm的單色光做牛頓環(huán)實驗，測得第 k 個暗環(huán)的半徑為5.63mm , 第 k+5 暗環(huán)的半徑為7.96mm，求平凸透鏡的曲率半徑R.,解,總結(jié),1）干涉條紋為光程差相同的點的軌跡，即厚度相等的點的軌跡,2）厚度線性增長條紋等間距，厚度非線性增長條紋不等間距,3）條紋的動態(tài)變化分析（ 變化時）,4 ）半波損失需具體問題具體分析,邁克耳孫干涉儀,邁克耳孫在工作,邁克耳孫（A.A.Michelson）,因創(chuàng)造精密光學(xué)儀器，用以進行光譜學(xué)和度量學(xué)的研究，并精確測出光速，獲1907年諾貝爾物理獎。,美籍德國人,全息照相實驗、,邁克耳孫干涉儀至今仍是許多光學(xué)儀器的核心。,愛因斯坦贊譽道：,“我總認為邁克耳孫是科學(xué)中的藝術(shù)家，,最大樂趣似乎來自實驗本身的優(yōu)美,的精湛，,和所使用方法,他從來不認為自己在科學(xué)上是個嚴格的,專家，,事實上的確不是，,他的,但始終是個藝術(shù)家?！?重要的物理思想,巧妙的實驗構(gòu)思,精湛的實驗技術(shù), 科學(xué)中的藝術(shù),許多著名的實驗都堪稱科學(xué)中的藝術(shù)，,如：,吳健雄實驗、,施蓋實驗等等。,單色光源,反射鏡,反射鏡,邁克爾遜干涉儀的應(yīng)用,光程差,反射光的光程差,反射鏡,反射鏡,單色光源,邁克爾孫干涉儀的主要特性,兩相干光束在空間完全分開，并可用移動反射鏡或在光路中加入介質(zhì)片的方法改變兩光束的光程差.,移動反射鏡,干涉條紋的移動,當(dāng) 與 之間距離變大時 ，圓形干涉條紋從中心一個個長出, 并向外擴張; 距離變小時，圓形干涉條紋一個個向中心縮進.,插入介質(zhì)片后光程差,光程差變化,介質(zhì)片厚度,光程差,解,12.3 光的時空相干性,問題的提出,在雙縫干涉 薄膜干涉 等傾干涉 等厚干涉等干涉實驗中，我們一直強調(diào)光源是點光源 是單色光 縫是狹縫，但實際情況并非這樣。實際上 ，光源是有一定大小 ，縫是有一定寬度，光是準單色的。這將對干涉會產(chǎn)生什么影響呢？這是我們今天要討論的問題。 為什么是薄膜干涉？厚膜能否發(fā)生干涉 討論時，我們分開討論 1光源仍然為點光源，非單色-時間相干性 2.光源為非點光源，單色 空間相干性,減弱,相長干涉（明）,（k = 0,1,2）,牛頓環(huán)實驗裝置,單色光源,反射鏡,反射鏡,光的時間相干性,一、光的非單色性,1、理想的單色光,2、實際光束： 準單色光,光強降到一半時曲線的寬度 譜線寬度 ,準單色光：在某個中心波長（頻率）附近有一定波長（頻率）范圍的光。,（1）自然寬度,Ej,Ei,Ei,3、造成譜線寬度的原因,（2） 多普勒增寬,（3） 碰撞增寬,Ej,二、非單色性對干涉條紋的影響,設(shè)能產(chǎn)生干涉的最大級次為kM ，,又,則有,三 、相干長度與相干時間,1、相干長度,兩列光波能發(fā)生干涉的最大光程差叫相干長度。,：中心波長,才能發(fā)生干涉。,波列長度就是相干長度：,相干長度,能干涉,不能干涉,只有同一波列,分成的兩部分，,經(jīng)過不同的路,程再相遇時，,普通單色光：,激光：,（實際上，一般為10 -1 101m）,（理想情況）,光通過相干長度所需時間叫相干時間。,2、相干時間,的長短來衡量的。,光的單色性好，,相干時間,時間相干性也就好。,時間相干性的好壞，,就是用相干長度M,（波列長度）,或相干時間,（波列延續(xù)時間）,相干長度和相干時間就長，,光的時間相干性.MPG,邁克爾遜干涉儀中可移動反射鏡能移動很遠嗎？,四、空間相干性的概念,光的空間相干性.MPG,四、空間相干性的概念,光源寬度對干涉條紋對比度的影響,1、極限寬度,當(dāng)光源寬度b增大到某個寬度b0時，,紋剛好消失：,干涉條,D d ：,R b0 、d ：,b0稱為光源的極限寬度，,其計算如下：,此時L端的一級明紋中心在,一級明紋：,為觀察到較清晰的干涉條紋通常取,d,D,R,極限寬度,b0,光源的極限寬度,時，才能觀察到干涉條紋。,為觀察到較清晰的干涉條紋通常取,為了更清楚地觀察到干涉條紋， 還可以在光源 與雙狹縫 、 之間 再放置一個單狹縫，限制光源 的寬度。,3 相干間隔,R一定時，d0 越大，光場的空間相干性越好。,由,則要得到干涉條紋，,必須,。,令, 相干間隔,d0,若 b 和 R一定，,相干間隔d0 是光場中正對光源的平面上能夠,產(chǎn)生干涉的兩個次波源間的最大距離。,4 相干孔徑角,相干孔徑角, 0 越大空間相干性越好。,在0 范圍內(nèi)的光場中，正對光源的平面上 的任意兩點的光振動是相干的。,相干孔徑角來代替。,相干間隔也可以用, d0 對光源中心的張角,1.時間相干性和空間相干性通常是同時存在的。 2.時間相干性影響高級條紋，零級附近總能看到。 3.空間相干性影響所有條紋，即使單色性非常好。,三 時間相干性與空間相干性的特點, 普通單色光源分波面干涉 受到光源寬度的限制， 存在條紋亮度和襯比度的矛盾。 而激光光源則不受以上限制。,相干孔徑角：, 0 越小空間相干性越好。,在0 范圍內(nèi)的光場中，正對光源的平面上 的任意兩點的光振動是相干的。,普通單色光源分波面干涉受到光源寬度的限制，,不受以上限制。, d0 對光源中心的張角。,存在條紋亮度和對比度的矛盾。,而激光光源則,2、相干孔徑角,