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1、 第一章 質點運動學和牛頓運動定律 1.1 平均速度 v = △r  1.23 向心加速度 a=  v2 R △t 瞬時速度 v= lim △r dr 1.2 = △t 0 △t dt △r lim ds 1. 3 速度 v= lim dt △t 0 △t △t 0 1.6 平均加速度

2、 a = △v △t a= lim △v dv 1.7 瞬時加速度（加速度） = △t 0 △t dt 1.8 dv d 2 r 瞬時加速度 a= = dt dt 2 1.11 勻速直線運動質點坐標 x=x 0+vt 1.12 變速運動速度 v=v 0+at

3、 1.13 變速運動質點坐標 x=x0+v0t+ 1 at 2 2 2 2 1.14 速度隨坐標變化公式 :v -v 0 0 =2a(x-x ) 1.15 自由落體運動 1.16 豎直上拋運動 v gt v v0 gt y 1 at 2 y v0 t 1 gt 2 2 2

4、 v2 2gy v2 v0 2 2gy 1.17 拋體運動速度分量 vx v0 cosa v y v0 sin a gt x v0 cos a ?t 1.18 拋體運動距離分量 y v0 sin a ?t 1 gt 2 2 1.19 v02 sin 2a 射程 X=

5、 g 1.20 射高 Y= v02 sin 2a 2g  1.24 圓周運動加速度等于切向加速度與法向加速度矢量 和 a=at +an 1.25 加速度數(shù)值 a= at2 an2 1.26 法向加速度和勻速圓周運動的向心加速度相同 v2 an= R 1.27 切向加速度只改變速度的大小 at = dv ds R dΦ dt 1.28 v

6、 Rω dt dt 1.29 角速度 ω dφ dt 1.30 角加速度 α dω d 2φ dt dt 2 1.31 角加速度 a 與線加速度 a 、 a 間的關系 n t 2 ω 2 a t = dv ω an= v

7、 (R ) Rω2 Rα R d R R dt dt 牛頓第一定律： 任何物體都保持靜止或勻速直線運動狀態(tài)，除非它受到作用力而被迫改變這種狀態(tài)。 牛頓第二定律： 物體受到外力作用時， 所獲得的加速 度 a 的大小與外力 F 的大小成正比， 與物體的質量 m成反比；加速度的方向與外力的方向相同。 F=ma 牛頓第三定律：若物體 A 以力 F1 作用與物體 B，則同時物體 B 必以力 F2 作用與物體 A；這兩個力的大小相等、方向相反，而且沿同一直線。 萬有引力定律：自然界任何兩質點間存在

8、著相互吸 引力，其大小與兩質點質量的乘積成正比， 與兩質點間的距離的二次方成反比；引力的方向沿兩質點的連線 1.39 F=G m1m2 G 為 萬 有 引 力 稱 量 =6.67 r 2 10 -11 22 N? m/kg 1.40 重力 P=mg (g 重力加速度 ) 1.41 重力 P=G Mm 2 1.21 飛行時間 y=xtga —  gx2 g  r 1.42 有上兩式重力加速度 g=GM2 ( 物體的重力加速度與

9、 1.22 軌跡方程 y=xtga —  gx2  r 物體本身的質量無關，而緊隨它到地心的距離而變 ) 2v02 cos2 a 1.43 胡克定律 F= — kx (k 是比例常數(shù)，稱為彈簧的勁度 系數(shù) ) 1.44 最大靜摩擦力 f μ N （μ 靜摩擦系數(shù)） 最大 =0 0 1.45 滑動摩擦系數(shù) f= μN ( μ滑動摩擦系數(shù)略小于μ )

10、 0 第二章 守恒定律 2.1 動量 P=mv 2.2 d (mv) dP 牛頓第二定律 F= dt dt 2.3 動 量 定 理 的 微 分 形 式 Fdt=mdv=d(mv) dv F=ma=m

11、 dt 2.4 t 2 v2 Fdt ＝ d (mv) ＝ mv2－ mv1 t1 v1 2.5 沖量 I= t2 Fdt t1 2.6 動量定理 I=P2－P1

12、 2.7 平均沖力 F 與沖量 I= t2 Fdt = F (t -t ) t1 2 1 t2 Fdt 平均沖力 F ＝ I t1 mv2 mv1 2.9 ＝ t2 t1 ＝ t1 t2 t1 t2 2.

13、12 質 點 系 的 動 量 定 理 (F +F ) △ t=(m v +m v ) — 1 2 1 1 2 2 (m1v10+m2 v20) 左面為系統(tǒng)所受的外力的總動量，第一項為系統(tǒng)的末動量，二為初動量 n n n 2.13 質點系的動量定理：Fi △ t mi vi mi vi 0 i 1 i 1 i 1 作用在系統(tǒng)上的外力的總沖量等于系統(tǒng)總動量的增 量 2.14 質點系的動量守恒定律 （系統(tǒng)不受外力或外力矢量和 為零） n n mi

14、 vi = mi vi0 =常矢量 i 1 i 1 2.16 L p ? R mvR 圓周運動角動量 R 為半徑 2.17 L p ? d mvd 非圓周運動， d 為參考點 o 到 p 點的垂直距離 2.18 L mvr sin 同上 2.21 M Fd Fr sinF 對參考點的力矩 2.22 M r ? F 力矩 2.24 M dL 作用在質點上的合外力矩等于質點角動 dt 量的時間變化率  dL 0 2.26dt 如果對于某一固定

15、參考點， 質點（系） L 常矢量 所受的外力矩的矢量和為零， 則此質點對于該參考點的角動量保持不變。質點系的角動量守恒定律 2.28 I mi ri 2 剛體對給定轉軸的轉動慣量 i 2.29 M I （剛體的合外力矩）剛體在外力矩 M 的 作用下所獲得的角加速度 a 與外合力矩的大小成正比， 并 于轉動慣量 I 成反比；這就是剛體的定軸轉動定律。 2.30 I r 2 dm r 2 dv 轉動慣量 （ dv 為相應質元 m v dm 的體積

16、元， p 為體積元 dv 處的密度） 2.31 L I 角動量 dL 2.32 M Ia 物體所受對某給定軸的合外力矩等 dt 于物體對該軸的角動量的變化量 2.33 Mdt dL 沖量距 t L 2.34 Mdt dL L L0 I I 0 t 0 L 0 2.35 L I 常量 2.36 W Fr cos 2.37 W F

17、 ? r 力的功等于力沿質點位移方向的分量與 質點位移大小的乘積 2.38 Wab b dW b F ? dr b F cos ds a a a ( L ) ( L ) ( L) 2.39 W ba F ? dr ba ( F1 F2 Fn ) ? dr W1 W2 ( L) (L ) 合力的功等于各分力功的代數(shù)和 2.40

18、 N W 功率等于功比上時間 t 2.41 N lim W dW t dt t 0 2.42 N lim F cos s v F ? v 瞬 時 功 率 t F cos t 0 等于力 F 與質點瞬時速度 v

19、的標乘積 2.43 W vv 0 mvdv 1 mv 2 1 mv0 2 功等于動能的增 2 2 量 2.44 Ek 1 mv2 物體的動能 2 2.45 W Ek Ek0 合力對物體所作的功等于物體動能的 增量（動能定理） 2.46 Wab mg (ha hb ) 重力做的功 2.47 Wab ab F

20、 ? dr ( GMm ) ( GMm ) 萬有引力 ra rb 做的功 2.48 Wab ab F ? dr 1 kxa 2 1 kxb 2 彈性力做的功 2 2 2.49 保 E p a Ep b E p 勢能定義 W ab 2.50 E p mgh 重力的勢能表達式 2.51 E p GMm r 萬有引力勢能

21、 2.52 E p 1 kx 2 彈性勢能表達式 2 2.53 W外 W內 Ek Ek0 質點系動能的增量等于所有 外力的功和內力的功的代數(shù)和（質點系的動能定理） 2.54 W外 W保內 W非內 Ek Ek0 保守內力和不保守 內力 2.55 W保內 E p0 E p E p 系統(tǒng)中的保守內力的功 等于系統(tǒng)勢能的減少量 2.56 W外 W非內 ( Ek

22、E p )(Ek0 E p 0 ) 2.57 E Ek E p 系統(tǒng)的動能 k 和勢能 p 之和稱為系統(tǒng) 的機械能 2.58 W外 W非內 E E0 質點系在運動過程中， 他的機 械能增量等于外力的功和非保守內力的功的總和 （功能原理） 2.59 當 W外 0、 W非內 0 時，有 E Ek E p 常量 如 果在一個系統(tǒng)的運動過程中的任意一小段時間內， 外力對系統(tǒng)所作總功都為零，系統(tǒng)內部又沒有非保守內力做功， 則在運動過程中系統(tǒng)的動能與勢能之和保持不變， 即系統(tǒng)的機械能不隨時間改變，這就是機械能守恒定律。 2.6

23、0 1 mv 2 mgh 1 mv0 2 mgh0 重力作用下機械能 2 2 守恒的一個特例 2.61 1 mv 2 1 kx2 1 mv0 2 1 kx02 彈性力作用下的 2 2 2 2 機械能守恒 第三章 氣體動理論 1 毫米汞柱等于 133.3Pa 1mmHg=133.3Pa  1 標準大氣壓等戶 760 毫米汞柱 1atm=760mmHg=1.013 5 10 Pa 熱力學溫度 T=273.15+t 3.2 氣體定

24、律 P1V1 P2V2 常量 即 P V =常量 T1 T2 T 阿付伽德羅定律： 在相同的溫度和壓強下， 1 摩爾的 任何氣體所占據(jù)的體積都相同。在標準狀態(tài)下，即壓強 P0=1atm、溫度 T0=273.15K 時， 1 摩爾的任何氣體體積均 為 v0=22.41 L/mol ２３ -1 3.3 羅常量 N a=6.022 １０ mol 3.5 普適氣體常量 P0 v0 國際單位制為： 8.314 R T0 J

25、/(mol.K) 壓強用大氣壓，體積用升 8.206 10-2 atm.L/(mol.K) 3.7 理想氣體的狀態(tài)方程： PV= M RT v= M ( 質 M mol M mol 量為 M，摩爾質量為 mol 的氣體中包含的摩爾數(shù) )(R M 為與氣體無關的普適常量，稱為普適氣體常量 ) 3.8 理想氣體壓強公式 P= 1 mnv 2 (n= N 為單位體積中 3

26、 V 的平均分字數(shù)，稱為分子數(shù)密度； m為每個分子的質 量， v 為分子熱運動的速率 ) 3.9 P= MRT NmRT N R T nkT (n N 為 M mol V N A mV V N A V 氣體分子密度， R 和 NA都是普適常量， 二者之比稱為 波爾 茲常量 k= R 1.38 10 23 J / K N A 3.12 氣體動理論溫度公

27、式：平均動能 t 3 kT ( 平均動 2 能只與溫度有關 ) 完全確定一個物體在一個空間的位置所需的獨立坐 標數(shù)目， 稱為這個物體運動的自由度。 雙原子分子共有五 個自由度，其中三個是平動自由度，兩個適轉動自由度， 三原子或多原子分子，共有六個自由度） 分子自由度數(shù)越大，其熱運動平均動能越大。每個 具有相同的品均動能 1 kT 2

28、 3.13 t i kT i 為自由度數(shù)， 上面 3/2 為一個原子 2 分子自由度 3.14 1 摩 爾 理 想 氣 體 的 內 能 為 ： E = N A 1 N A kT i RT 0 2 2 3.15 質量為 M，摩爾質量為 M 的理想氣體能能為 mol E= E0 M E0 M i R

29、T M mol M mol 2 氣體分子熱運動速率的三種統(tǒng)計平均值 3.20 最概然速率 ( 就是與速率分布曲線的極大值所對應 哦速率，物理意義：速率在 p 附近的單位速率間隔 內的分子數(shù)百分比最大） p 2kT 1.41 kT m m （溫度越高， p 越大，分子質量 m 越大 p ） R 3.21 因為 k= N A 和 mNA=Mmol所以上式可表示為 2kT 2RT 2RT RT p mNA M mol 1.41 m M mol

30、8kT 8RT RT 3.22 平均速率 v M mol 1.60 m M mol 3.23 方均根速率 v 23RT 1.73 RT M mol M mol  4.3 dQ=dE+dW（系統(tǒng)從外界吸收微小熱量 dQ，內能增加 微小兩 dE, 對外界做微量功 dW 4.4 平衡過程功的計算 dW=PSdl =PdV 4.5 V 2 W=PdV V1 4.6 平衡過程中熱量的計算 Q= M C (T2 T1 ) (C 為摩 M mol

31、 爾 熱 容 量， 1 摩 爾 物 質 溫 度 改 變 1 度 所 吸 收 或 放 出 的熱量 ) 4.7 等壓過程： Q p M (T2 T1 ) 定壓摩爾熱容量 C p M mol 4.8 等容過程： Qv M (T2 T1 ) 定容摩爾熱容 C v M mol 量 4.9內 能 增 量E2-E 1= M i R(T2 T1 ) M mol 2 dE  M i 三種速率， 方

32、均根速率最大， 平均速率次之， 最概速率最??； 在討論速率分布時用最概然速率， 計算分子運動通過的平均距離時用平均速率， 計算分子的平均平動動能時用分均根 第四章 熱力學基礎 熱力學第一定律 ：熱力學系統(tǒng)從平衡狀態(tài) 1 向狀態(tài) 2 的變化中，外界對系統(tǒng)所做的功 ’ 和外界傳給系統(tǒng) W 的熱量 Q 二者之和是恒定的，等于系統(tǒng)內能的改變 E2-E 1 4.1 W ’ +Q= E2-E 1 4.2 Q= E 2-E 1+W 注意這里為 W同一過程中系統(tǒng)對外界所做的功（ Q>0 系統(tǒng)從外界吸收熱量； Q<0表示系統(tǒng)向外界放

33、出熱量； W>0系統(tǒng)對外界做正功； W<0系統(tǒng)對外界做負功）  M mol 2 4.11 等容過程 P M R 常量 或 P1 P2 T M mol V T1 T2 M 4.12 4.13 Qv=E2 -E1= C v (T2 T1 ) 等容過程系統(tǒng)不對 M mol 外 界 做 功；等容 過 程 內 能變化 4.14 等壓過程 V M R 常量 或 V1 V2 T M mol P T1 T2 4.15 W V2 M PdV P(

34、V2 V1 ) R(T2 T1 ) V1 M mol 4.16 QP E2 E1 W ( 等壓膨脹過程中，系統(tǒng)從外界 吸收的 熱量中 只有一 部分用 于增加 系統(tǒng) 的內能，其余部分對于外部功） 4.17 C p C v R （ 1 摩爾理想氣體在等壓過程溫度升 高 1 度時比在等容過程中要多吸收 8.31 焦耳的熱量，用來轉化為體積膨脹時對外所做的功， 由此可見， 普適氣體常量 R 的物理意義： 1 摩爾理想氣體在等壓過程中升溫 1 度對外界所做的功。）

35、 4.18 泊松比 C p Cv 4.19 4.20 Cv i R C p i 2 R 2 2 4.21 C p i 2 Cv i 4.22 等 溫 變 化 PV M RT 常量 或 P1V1 P2V2 M mol

36、 4.23 4.24 W P1V1 ln V2 或 W M RT ln V2 V1 M mol V1 4.25 等溫過程熱容量計算： QT W M RT ln V2 M mol V1 （全部轉化為功） 4.26 絕 熱 過 程 三 個 參 數(shù) 都 變 化 PV 常量 或 P1V1 P2V2 絕熱過程的能量轉換關系 4.27 W

37、 P1V1 1 ( V1 ) r 1 1 V2  4.28 W M (T2 T1 ) 根據(jù)已知量求絕熱過程 C v M mol 的功 4.29 W 循環(huán) = Q1 Q2 Q2 為熱機循環(huán)中放給外界的熱量 4.30 熱機循環(huán)效率 W循環(huán) （ Q1 一個循環(huán)從高溫熱庫 Q1 吸收的熱量有多少轉化為有用的功） 4.31 Q1 Q2 1 Q2 （不可能把所有的 Q1 <

38、 1 Q1 熱量都轉化為功） 4.33 制冷系數(shù) Q2 Q2 ( Q2 為從低溫熱 W循 Q1 環(huán) Q2 庫中吸收的熱量 ) 第五章 靜電場 5.1 庫侖定律 ：真空中兩個靜止的點電荷之間相互作用的 靜電力 F 的大小與它們的帶電量 q1、 q2 的乘積成正比， 與它們之間的距離 r 的二次方成反比， 作用力的方向沿著兩個點電 荷的連線。 F 1 q1 q2 4 0 r 2

39、 基元電荷： e=1.602 10 19 C ； 0 真空電容率 =8.85 10 12 ; 1 =8.99 109 4 0 5.2 F 1 q1 q2 r 庫侖定律的適量形式 r 2 ? 4 0 5.3 場強 E F q0

40、5.4 F Q r r 為位矢 E 0r 3 q0 4 5.5 電場強度疊加原理（矢量和） 5.6 電偶極子（大小相等電荷相反）場強 E 1 P 4 0 r 3 電偶極距 P=ql 5.7 電荷連續(xù)分布的任意帶電體 1 dq E dE ? 4 0 r 2 r

41、 均勻帶點細直棒 5.8 dE x dE cos dx cos 0 l 2 4 5.9 dE y dE sin dx 2 sin 4 0 l 5.10 E (sin sin a)i (cos a sos ) j 4 0 r 5.11 無限長直棒 E j 2 0 r 5.12 E d E 在電場中任一點附近穿過場強方向的 dS 單位面積的電場線數(shù) 5.13 電通量 d E EdS Ed

42、S cos 5.14 d E E ? dS 5.15 E d E E ? dS s 5.16 E E ? dS 封閉曲面 s 高斯定理： 在真空中的靜電場內， 通過任意封閉曲面的電通量等于該封閉曲面所包圍的電荷的電 量的代數(shù)和的 1 0 5.17 E ? dS 1 若 連 續(xù) 分 布 在 帶 電 體 上 S q 0 = 1 dq Q 0

43、 5.19 E 1 Q r?（ r R) 均勻帶點球就像電荷都集 4 0 r 2 中在球心 5.20 E=0 (r

44、5.24 電勢差 U ab U a U b E ? dl a 5.25 電勢 U a 無限遠 E ?dl a 注意電勢零點 5.26 Aab q ?U ab q(U a U b ) 電場力所做的功 5.27 Q r U 0 r ? 帶點量為 Q 的點電荷的電場中的電 4 勢分布，很多電荷時代數(shù)疊加 , 注意為 r n qi 5.28 U a 電勢的疊加原

45、理 4 0ri i 1 5.29 U a dq 電荷連續(xù)分布的帶電體的 Q 4 0 r 電勢 5.30 U P 3 r? 電偶極子電勢分布， r 為位矢， 0 r 4 P=ql 5.31 U Q 半徑為 R 的均勻帶電 Q圓 0 ( R2 1 4 x2 ) 2 環(huán)軸線上各點的電勢分布 5.36 W=qU 一個電荷靜電勢能，電量與電勢的乘積

46、 5.37 E 或 0 E 靜電場中導體表面場強 0 5.38 C q 孤立導體的電容 U 5.39 U= Q 孤立導體球 4 0 R 5.40 C 4 0 R 孤立導體的電容 5.41 C q 兩個極板的電容器電容 U 1 U 2 5.42 C q 0 S U 1 U 2 平行板電容器電容 d 5.43 C Q 2 0 L R

47、2 是大 U ln( R2 圓柱形電容器電容 R1 ) 的 U 5.44 U 電介質對電場的影響 r 5.45 C U r C 0 相對 電容率 U 0 5.46 C r C0 r 0 S d = r 0 叫這種電介質 d 的電容率（介電系數(shù)） （充滿電解質后， 電容器的電容增大為真空時電容的 r 倍。）（平行板電容器） 5.

48、47 E E0 在平行板電容器的兩極板間充滿各項同性 r 均勻電解質后，兩板間的電勢差和場強都 減小到板間為真空時的 1 r 5.49 E=E 0+E/ 電解質內的電場 （省去幾個） 5.60 D R3 半徑為 R 的均勻帶點球放在相 E 3 0 r r 2 對電容率 r 的油中，球外電場分布 5.61 W Q 2 1 QU 1 CU 2 電容器儲能

49、 2C 2 2 第六章 穩(wěn)恒電流的磁場 6.1 I dq 電流強度（單位時間內通過導體任一橫截 dt 面的電量） 6.2 j dI ? 2 dS垂直 j 電流密度 （安 / 米 ） 6.4 I jd cos j ? dS 電流強度等于通過 S S S 的電流密度的通量 6.5 S j ?dS dq 電流的連續(xù)性方程

50、 dt 6.6 S j ?dS =0 電流密度 j 不與與時間無關稱穩(wěn)恒電 流，電場稱穩(wěn)恒電場。 6.7 EK ? dl 電源的電動勢（自負極經電源內部 到正極的方向為電動勢的正方向） 6.8 EK ? dl 電動勢的大小等于單位正電荷繞閉合 L 回路移動一周時非靜電力所做的功。 在電 源外部 Ek=0 時， 6.8 就成 6.7

51、了 6.9 B Fmax 磁感應強度大小 qv  畢奧 - 薩伐爾定律：電流元 Idl 在空間某點 P 產生的磁感 應輕度 dB 的大小與電流元 Idl 的大小成 正比，與電流元和電流元到 P 電的位矢 r 之間的夾角 的正弦成正比， 與電流元到 P 點的距離 r 的二次方成反比。 6.10 dB 0 Idl sin 0 為 比 例 系 數(shù) ， 4 r 2 4 0 4 10 7 T ? m A 為真空磁導率 6.14 B 0 Idl

52、sin 0 I (con 1 cos 2 ) 載 4 r 2 4 R 流直導線的磁場 （ R為點到導線的垂直距離） 6.15 B 0 I 點恰好在導線的一端且導線很長的情 4 R 況 6.16 B 0 I 導線很長，點正好在導線的中部 2 R 6.17 B 0 IR 2 圓形載流線圈軸線上的磁場 2(R2 2 ) 3 2 分布 6.18 B 0 I x=0 時磁

53、 在圓形載流線圈的圓心處，即 2R 場分布 6.20 B 0 IS 在很遠處時 2 x3 平面載流線圈的磁場也常用磁矩 Pm，定義為線圈中的電流 I 與線圈所包圍的面積的乘積。磁矩的方向與線圈的平面的法線方向相同。 6.21 Pm ISn n 表示法線正方向的單位矢量。 6.22 Pm NISn 線圈有 N 匝 6.23 B 0 2Pm 4 x 3 圓形與非圓形平面載流線圈的磁 場（離線圈較遠時才適用） 6.24 B 0

54、 I 4 扇 形 導 線 圓 心 處 的 磁 場 強 度 R L 為圓弧所對的圓心角（弧度） R 6.25 I Q nqvS 運動電荷的電流強度 △ t 0 qv ? 6.26 B r 運動電荷單個電荷在距離 r 處產生 4 r 2 的磁場 6.26 d B cos ds B ? dS 磁感應強度，簡稱磁通量 （單位韋伯 Wb）

55、 6.27 m B ? dS 通過任一曲面 S 的總磁通量 S 6.28 B ? dS 0 通過閉合曲面的總磁通量等于零 S 6.29 B ? dl 0 I 磁感應強度 B 沿任意閉合路徑 L L 的積分 6.30 B ? dl 0 I內 在穩(wěn)恒電流的磁場中，磁感應 L 強度沿任意閉合路徑的環(huán)路積分， 等于這 個

56、閉合路徑所包圍的電流的代數(shù)和與真 空磁導率 0 的乘積（安培環(huán)路定理或磁 場環(huán)路定理） 6.31 B 0 nI 0 N I 螺線管內的磁場 l 6.32 B 0 I 無限長載流直圓柱面的磁場 （長直圓柱面 2 r 外磁場分布與整個柱面電流集中到中心 軸線同） 6.33 B 0 NI 環(huán)形導管上繞 N 匝的線圈（大圈與小圈 2 r

57、 之間有磁場，之外之內沒有） 6.34 dF BIdl sin 安培定律：放在磁場中某點處的電 流元 Idl ，將受到磁場力 dF，當電流元 Idl 與所在處的磁感應強度 B 成任意角度 時，作用力的大小為： 6.35 dF Idl B B 是電流元 Idl 所在處的磁感應強度。 6.36 F Idl B L 6.37 F IBL sin 方向垂直與導線和磁場方向組成的 平面，

58、右手螺旋確定 6.38 f2 0 I 1 I 2 平行無限長直載流導線間的相互作 2 a 用，電流方向相同作用力為引力， 大小相 等，方向相反作用力相斥。 a 為兩導線之 間的距離。  6.39 f 0 I 2 I 1 I 2 I 時的情況 2 a 6.40 M ISB sin Pm ? B sin 平面載流線圈力矩 6.41 M Pm B 力矩：如果

59、有 N 匝時就乘以 N 6． 42 F qvB sin （離子受磁場力的大?。? （垂直與 速度方向，只改變方向不改變速度大?。? 6.43 F qv B （ F 的方向即垂直于 v 又垂直于 B， 當 q 為正時的情況） 6.44 F q( E v B) 洛倫茲力， 空間既有電場又有磁 場 6.44 R mv v 帶點離子速度與 B 垂直的情況 qB ( q m) B 做勻速圓周運動

60、 6.45 T 2 R 2 m 周期 v qB 6.46 R mv sin 帶點離子 v 與 B 成角 時的情況。做 qB 螺旋線運動 6.47 h 2 mv cos 螺距 qB 6.48 U H RH BI 霍爾效應。導體板放在磁場中通入電 d 流在導體板兩側會產生電勢差

61、 6.49 U H vBl l 為導體板的寬度 6.50 U H 1 BI 1 由此得到 6.48 nq d 霍爾系數(shù) RH nq 公式 6.51 r B 相對磁導率 （加入磁介質后磁場會發(fā)生改 B0 變）大于 1 順磁質小于 1 抗磁質遠大于 1 鐵磁質 6.52 B B0 B 說明順磁質使磁場加強 6.54 B B0 B 抗磁質使原

62、磁場減弱 6.55 B ? dl 0 (NI I S ) 有磁介質時的安培環(huán)路定 L 理 I S 為介質表面的電流 6.56 NI I S NI 0 r 稱為磁介質的磁導 率 6.57 B ? dl I 內 L 6.58 B H H 成為磁場強度矢量 6.59 L H ? dl I 內 磁場強度矢量 H 沿任一閉合路 徑的線積分， 等于該閉合路徑所包圍的傳導電流的代數(shù)和， 與磁化電流及閉合

63、路徑之外的傳導電流無關 （有磁介質時的安培環(huán)路定理） 6.60 H nI 無限長直螺線管磁場強度 6.61 B H nI 0 r nI 無限長直螺線管管內磁 感應強度大小 第七章 電磁感應與電磁場 電磁感應現(xiàn)象：當穿過閉合導體回路的磁通量發(fā)生變化 時，回路中就產生感應電動勢。 楞次定律： 閉合回路中感應電流的方向， 總是使得由它所激發(fā)的磁場來阻礙感應電流的磁通量的 變化 任一給定回路的感應電動勢ε的大小與穿過回路所圍面 積的磁通量的變化率 d m dt 成正比 d 7.1 dt d 7.2 dt 7.3 d N

64、d 叫做全磁通，又稱磁通匝 dt dt 鏈數(shù)，簡稱磁鏈表示穿過過各匝線圈磁通 量的總和 7.4 d dx Blv 動生電動勢 dt Bl dt 7.5 f m v B 作用于導體內部自由電子上的磁 Ek e 場力就是提供動生電動勢的非靜電力， 可用洛倫茲除以電子電荷 7.6 Ek ? dl (v B) ? dl _ _ 7.7 b Blv 導體棒產生的動生電動勢 ( v B) ? dl a

65、 7.8 Blv sin 導體棒 v 與 B 成一任一角度時的情況  7.9 (v B) ? dl 磁場中運動的導體產生動生電動勢 的普遍公式 7.10 P ? I IBlv 感應電動勢的功率 7.11 NBS sin t 交流發(fā)電機線圈的動生電動勢 7.12 m NBS 當 sin t =1 時，電動勢有最大值 m 所以 7.11 可為 m sin t 7.14 dB ?dS 感生電動勢 s dt 7.15 E感

66、 ? dl L 感生電動勢與靜電場的區(qū)別在于一是感生電場不是由電荷激發(fā)的，而是由變化的磁場所激發(fā)；二是描述感生電場的電場線是閉合 的，因而它不是保守場， 場強的環(huán)流不等于零，而靜電場的電場線是不閉合的， 他是保守場，場強的環(huán)流恒等于零。 7.18 2 M 21 I1 M 21 稱為回路 C1 對 C2 額互感系數(shù)。由 I1 產生的通過 C2 所圍面積的全磁通 7.19 1 M 12I 2 7.20 M 1 M 2 M 回路周圍的磁介質是非鐵磁性的， 則互感系數(shù)與電流無關則相等 7.21 M 1 2 兩個回路間的互感系數(shù)（互感系 I 2 I 1 數(shù)在數(shù)值上等于一個回路中的電流為 1 安時在另一個回路中的全磁通） 7.22 2 M dI 1 1 M dI 2 互感電動勢 dt