四、動(dòng)量守恒定律的應(yīng)用動(dòng)量守恒定律反映了系統(tǒng)內(nèi)物體間相互作用過程中所遵循的物理規(guī)律，和牛頓運(yùn)動(dòng)定律相一致，但它在具體處理問題時(shí)，在某些方面顯現(xiàn)出比用牛頓運(yùn)動(dòng)定律解題簡(jiǎn)潔，明了的特點(diǎn)，特別當(dāng)系統(tǒng)內(nèi)受力情況不明或者相互作用力是變力時(shí)，用牛頓第二定律計(jì)算很繁雜，甚至無(wú)法處理，而動(dòng)量守恒定律只管發(fā)生相互作用前后的狀態(tài)，不必過問具體的相互作用細(xì)節(jié)，因而避免了直接運(yùn)用牛頓運(yùn)動(dòng)定律解題所遇到的困難，使問題簡(jiǎn)化一、對(duì)動(dòng)量守恒定律的進(jìn)一步理解 1動(dòng)量守恒定律有適用條件和應(yīng)用范圍 動(dòng)量守恒定律在系統(tǒng)不受外力或所受外力之和為零或外力遠(yuǎn)小于內(nèi)力時(shí)成立，它既適用于宏觀系統(tǒng)，也適用于微觀系統(tǒng)，同時(shí)也適用于變質(zhì)量系統(tǒng)；不但能解決低速運(yùn)動(dòng)問題，而且能解決高速運(yùn)動(dòng)問題，但也應(yīng)注意它只在慣性參考系中成立 2動(dòng)量守恒定律可用不同的方式表達(dá) （1）從守恒的角度來(lái)看：P=P作用前后系統(tǒng)的總動(dòng)量不變（2）從變化的角度來(lái)看：P=0 ，作用前后系統(tǒng)的總動(dòng)量變化為零（3）從轉(zhuǎn)移的角度來(lái)看： PA=PB，系統(tǒng)內(nèi)A物體的動(dòng)量增加必等于B物體的動(dòng)量減少，即系統(tǒng)內(nèi)A、B兩物體的動(dòng)量變化大小相等，方向相反 3動(dòng)量守恒定律具有物理量的矢量性，狀態(tài)的同時(shí)性及參考系的同一性 （1）因?yàn)閯?dòng)量是矢量，所以動(dòng)量守恒定律的表達(dá)式是矢量式，作用前后物體在一直線上運(yùn)動(dòng)時(shí)，規(guī)定正方向后，將矢量式簡(jiǎn)化為代數(shù)式運(yùn)算（2）因?yàn)閯?dòng)量是狀態(tài)量，所以動(dòng)量守恒定律表達(dá)式中的動(dòng)量都是確定狀態(tài)的動(dòng)量，它們都對(duì)應(yīng)著某一相同的時(shí)刻，這稱為狀態(tài)的同時(shí)性（3）因?yàn)閯?dòng)量是相對(duì)量，所以動(dòng)量守恒定律表達(dá)式中的各動(dòng)量必須是相對(duì)于同一慣性參考系的，這稱為參考系的同一性二、應(yīng)用動(dòng)量守恒定律解題的一般步驟1選取研究對(duì)象，確定物理過程，即選定在物理過程中滿足動(dòng)量守恒的系統(tǒng)2選取正方向（或建立坐標(biāo)系）和參考系（一般以地面為參考系）3根據(jù)動(dòng)量守恒定律列方程4統(tǒng)一單位，代入數(shù)據(jù)，求解得結(jié)果注意：若速度為相對(duì)某物的速度，是指相對(duì)于作用以后某物的運(yùn)動(dòng)速度例題：如圖所示，傾角為，長(zhǎng)為L(zhǎng)的斜面置于光滑水平面上，已知斜面質(zhì)量為M，今有一質(zhì)量為m的滑塊從斜面上端由靜止開始沿斜面下滑，滑塊到底端時(shí)，斜面后退的距離有多大？解析： 因斜面和滑塊組成的系統(tǒng)，在水平方向不受外力，系統(tǒng)在水平方向動(dòng)量守恒（總動(dòng)量不守恒）取斜面向右后退的方向?yàn)檎?，由系統(tǒng)在水平方向動(dòng)量守恒得： )cos(0sLmMs解得斜面后退的距離： mMmLscos小結(jié)： 動(dòng)量守恒定律在系統(tǒng)不受外力或所受外力之和為零或外力遠(yuǎn)小于內(nèi)力時(shí)成立 弄清物理過程，準(zhǔn)確地選擇動(dòng)量守恒的系統(tǒng)是解題的關(guān)鍵中央電教館資源中心2004.02