減速箱箱體頂面鉆孔的專用機床設(shè)計含8張CAD圖,減速,箱體,鉆孔,專用,機床,設(shè)計,cad 一個以盡量減少失誤建立直接金屬激光燒結(jié)辦法 Y. Ning, Y. S. Wong, J. Y. H. Fuh, and H. T. Loh 摘要：本文的影響幾何形狀的準(zhǔn)確性,直接金屬激光燒結(jié)(燒結(jié))的原型機. 百分比縮孔由于不同形狀的影響及其實證關(guān)系的決心. 新的速度補償(資深)的方法以減少不均勻收縮受二維幾何形狀,在每一層. 從案例研究中, 優(yōu)化供應(yīng)鏈的方法是發(fā)現(xiàn)被相中分類號在提高精度的樣機裝配. 注練習(xí)者-本文的目的在于解決尺寸誤差部分建成的直接金屬激光 燒結(jié)(燒結(jié))的過程. 現(xiàn)行的補償辦法通常是基于一般的關(guān)系名義尺寸的誤差后燒結(jié). 然而,其效果不同而產(chǎn)生的幾何形狀是沒有考慮. 有新的做法,提出用不同的掃描速度設(shè)定,以彌補的影響幾何形狀,以改善 尺寸精度的整個部分. 在加工過程中,激光燒結(jié)沿軌跡遵循的孵化載體或德克塞爾. 一個適當(dāng)?shù)膶嶒灧椒?是用來建立關(guān)系,為不同掃描速度與德克塞爾長度為 最后精度. 當(dāng)建筑物的一部分, 激光掃描速度的調(diào)整是一個動態(tài)的德克塞爾長度隨幾何形狀的 部分. 案例研究表明,該方法可以生成正確的設(shè)置速度,有效地提高尺寸精度的影響 最后一部分. 雖然這種方法已發(fā)展的基礎(chǔ)上的燒結(jié)過程中,它也適用于其他激光燒結(jié)過程. 在未來的研究中的其他工藝參數(shù),如激光功率,將被視為獨立的, 或與掃描速度,有可能進一步提高了尺寸精度. 指數(shù)計算補償式組( SC ) ,德克塞爾,直接金屬激光燒結(jié)(燒結(jié)) ,響應(yīng)面方法( RSM ) ,選擇性激光燒結(jié). 一.導(dǎo)言 自1980年代后期以來,快速成型( RP )技術(shù)已成功地應(yīng)用于產(chǎn)品開發(fā)和制造的公司. 作為一個良好采用反相技術(shù),選擇性激光燒結(jié)( SLS ) ,已取得很大進展,在過去的十年. 許多材料,包括塑料,金屬,陶瓷,砂可用于生成物體原型的直接補充. 能力反相進程產(chǎn)生一個準(zhǔn)確收到稿件2004年12月26日; 修訂2005年1月3日. 本文推薦的刊物副主編h.丁人和總編輯王米后評價的審稿人 評論. 信義寧是部與機械工程系,新加坡國立大學(xué),新加坡117576 . 他正在與通用的研究開發(fā)中心,上海201203 ,中國. 逸仙華理銀花齊,理事蕙部與機械工程, 新加坡國立大學(xué),新加坡117576 (電子郵件: mpewys@nus.edu.sg ) . 數(shù)字對象標(biāo)識符10.1109/tase.2005.857656幾何形狀是至關(guān)重要的整體驗收,在市場[1] . 為了達到準(zhǔn)確建部分,是一個既費時又復(fù)雜的任務(wù),因為許多因素會影響到最終的維 準(zhǔn)確性. 總的來說,研究者們把注意力集中于一個或幾個下列因素. ?預(yù)處理誤差在快速成型( RP )的過程中, 三維(三維)模型建成發(fā)電和堆碼二維(二維)截面厚度均勻. 虛構(gòu)的部分,有一個樓梯或階梯表面紋理. 量化誤差,也可發(fā)生在高度不是一個多重的有限層厚度. 因此,自適應(yīng)切片算法[2] , [3]已開發(fā),以減少這些類型的分層誤差. 處理二維層上的數(shù)據(jù),建立三維模型,是首次轉(zhuǎn)為面模型( STL格式) . 然而,這種轉(zhuǎn)換帶來的誤差,在鑲嵌的面模型. 有些建議使用其他數(shù)據(jù)格式,如建設(shè)性體素法( CSG )和nurbsbased交涉, 而STL文件翻譯中,已建議[4] [6] . ?機床誤差機床誤差可以衡量的,力度適中,并加以補償. 影響整個系統(tǒng)的誤差可控制在一個合理的范圍內(nèi). ?材料加工誤差的尺寸誤差引起的材料加工等,是最復(fù)雜而備受 注意在RP研究. 在SLS過程中,溫度的部分或粉末是上面提到的軟化(例如, 塑料粉末)或熔化(例如,金屬粉末與全等熔點)或固(例如, 為預(yù)金屬粉末)溫度債券和鞏固粒子在激光燒結(jié)過程. 由于燒結(jié)冷卻一部分,它也趨于萎縮. 補償效應(yīng)的物質(zhì)收縮,二維層需要以規(guī)模第一. 此外,抵消了二維層處理,以彌補效益的激光束斑大小. 實驗方法的建立和措施的一部份模型確定的價值尺度和補償?shù)囊蛩?描述[7] . 這種方法是基于一個簡單的線性關(guān)系,名義尺寸和失誤造成燒結(jié)后. 效果不同而產(chǎn)生的幾何形狀,但并不考慮. 維誤差隨不同幾何形狀不同造成的收縮率,在整個部分. 為了更好地了解收縮機制 幾位學(xué)者haveattempted建立熱模型,寓意中的傳熱補充過程. 這些熱模型已用于分析燒結(jié)非晶粉末[1] , [8] , [9]結(jié)晶粉末[10] , [11] . 張等. [12]描述了熱模型燒結(jié)雙組分金屬粉末. 因為這些模式的復(fù)雜性和推導(dǎo)基于一些假設(shè), 很難適用補償收縮某一幾何形狀直接. 帕帕達托斯】. [13]學(xué)的影響,均質(zhì)燒結(jié)對變異的尺寸在Z軸方向(建設(shè)方向) . 然而,異質(zhì)材料變化引起的幾何形狀,在二維層不算. 一些研究者〔14〕,〔15〕等,都建立了傳熱模型,用有限元分析方法. 應(yīng)用有限,因為該模式已被開發(fā)為每一部分模擬不同幾何形狀. 它重要的是要有效地分析和補償?shù)淖饔檬遣煌膸缀涡螤?以提高尺寸精度的影響 整個部分. 安迪爾[16]取得的實驗數(shù)據(jù)進行測量值萎縮許多不同的幾何形狀,然后采用不同的補償收縮 環(huán)境因素對微機輔助設(shè)計( CAD )模型,對每一節(jié)的一個部分. 這是一個繁瑣的任務(wù),尤其是對形狀復(fù)雜的,需要通過大量的實驗數(shù)據(jù). 結(jié)果,也很難一概而論,對其他工藝條件. 很難用一個比較簡單的方法來指形狀特征基于SLS工藝是另一個 問題. 因此,幾何推理成為一項十分艱巨的任務(wù),在如此復(fù)雜的幾何圖形問題. ?隨機噪音除了誤差上述因素外, 最后一部分尺寸不統(tǒng)一,在實踐中,即使當(dāng)兩個加工環(huán)境相似. 這個誤差定義為隨機噪聲和相關(guān)的分析已經(jīng)提供了雅各布[16] . 本文提出了一種方法,研究了二維幾何形狀因子對尺寸精度與分析 通過對不同幾何形狀尺寸精度的一部分. 一種速度補償(資深)方法也已制定,其中包括一個實驗數(shù)據(jù)收集方法和統(tǒng)計分析. 案例研究是用來證明效力的資深優(yōu)化方法,以提高精度的途徑 最后一部分. 二.材料收縮對激光燒結(jié)過程 A激光照射在SLS過程中, 移動激光光源固定值掃描選擇性燒結(jié)每一層粉狀物料逐行. 據(jù)雅各布[17] , 表面照射能量密度點與距離激光燒結(jié)線(如上圖. 1 ) 成為代表 哪些是激光功率,掃描速度,是半徑光束掃描. 能量密度吸收的粉末燒結(jié)是 何處是被吸相關(guān)材料的時間和溫度. 能量密度( 1 )迅速減小距離. "勢力范圍"已被界定為一個微分區(qū),得到99.99%的激光照射, 和半徑的,是有作為[17] 時間為激光掃描的"勢力范圍" ,是相當(dāng)短,粉末溫度升高 大幅這段期間. 此后,吸收能量將失去從燒結(jié)體表面到外部環(huán)境的輻射和對流. 同時, 熱亦會透過粉末床不同的方向影響的溫度分布規(guī)律 粉床. 由于溫度的粉末燒結(jié)迅速減小. 通常, 實際燒結(jié)時間很短,使全密度零件不能達到這么短. 乙材料收縮的直接金屬激光燒結(jié)(燒結(jié))過程基于SLS技術(shù) 燒結(jié)已廣泛應(yīng)用,因為金屬粉末,可直接燒結(jié)構(gòu)建功能原型. 它可以制作三維近凈形的金屬零件直接在一個單一的過程, 這是實現(xiàn)用相對低功率激光燒結(jié)鋼或銅的金屬粉末逐層. 在這項工作中,有兩個組成部分金屬粉末材料體系 組成的混合物60 wt%毛純銅粉和40 wt%毛分合scup粉,是采用. 分合的scup是銅基合金,其熔點在646丙吸收激光能量, 該低熔點scup ,作為粘合劑,是溶化在高熔點銅 作為結(jié)構(gòu)散,仍然在固體狀態(tài). 燒結(jié)過程中,結(jié)構(gòu)散濕和粘結(jié)在一起的粘合劑液體通過毛細(xì)作用和重力. 充足的流動是至關(guān)重要的一部分,燒結(jié)密度,并進一步影響到燒結(jié)質(zhì)量. 滲入的液體粘合劑通過孔隙中造成很大的體積收縮. 除此之外,其他一些因素也可能影響到最終的體積收縮的結(jié)果, 如抗壓彈性縮短,在冷卻階段[1] . 主要是熱性質(zhì),燒結(jié)過程中強烈地依賴溫度變化與時間. 對選定的材料, 物理性能樣機零件因燒結(jié)加工深受溫度歷史中, 激光與物質(zhì)相互作用期[18] . 如果當(dāng)時的液相的延長,流液相金屬會好轉(zhuǎn), 填補孔洞,從而增加了致密化. 況且當(dāng)時的液相, 最高溫度達到粉體表面是另一個重要因素,因為它帶來了較高的溫度梯度 給更多的表面活化能提高液相流量. 三.影響幾何形狀精度部分甲德克塞爾模型 二維層是從材料制造的 激光掃描的形式平行孵化載體. 每個孵化載體,可以視為一個德克塞爾[19] , [20] . 在加工過程中,激光燒結(jié)沿軌跡遵循的孵化載體. 一個像素的具體高度和寬度可圍繞每個孵化載體. 每個二維層的具體厚度可為代表的積累名單像素內(nèi) 如上圖. 2 . 改變了尺寸精度的二維層視為一個復(fù)合效應(yīng)的像素. 為了簡化模型,孵化載體(即德克塞爾) ,是用來表示相應(yīng)像素. 基于上述模型,形狀多樣,可視為不同組合dexels不同長度. 分析精度的影響幾何形狀,可視為具有類似效果分析 由dexels及其相互作用. 這種方法更為直接和方便. 從以往的研究[17] , 材料收縮,是由能量(溫度)變化的粉末燒結(jié)和材料特性. 這是可行的控制收縮調(diào)整能量密度的激光與銅基材料體系. 如果溫度變化每屆德克塞爾同樣控制 綜合二維層可顯示較為一致的行為萎縮. 乙周邊效應(yīng)所帶來的變化德克塞爾長度對于二維幾何形狀的一種組合 一系列平行dexels , 分析的影響不同形狀等于分析的百分比收縮與互動 dexels的不同長度. 在無花果. 3 . 溫度隨時間變化曲線點P在二維無限燒結(jié)線. 無花果. 4 . 周邊負(fù)面效應(yīng)的溫度隨時間變化曲線. 激光燒結(jié)過程中, 每個燒結(jié)點表面的粉末床接到多脈沖能量的強度不同,從周邊 dexels [1] . 考慮模型的一個理想的情況下,每個角的長度德克塞爾夠長的溫度 近減少對周圍環(huán)境的溫度,然后接收下一個能量脈沖. 溫度隨時間變化曲線的一個點德克塞爾說明圖. 3 . 是熔化溫度的粘合劑,是一個進程,室溫 而正是在這個時候,激光束集中在燒結(jié)點. 鄰近的第二和第三個能量脈沖,是由于影響燒結(jié)周邊dexels (甲,乙, 四,電子) . 這種效應(yīng)被定義為周邊效應(yīng). 在這種情況下,而忽視了dexels在邊緣 收縮每德克塞爾是因為類似的溫度變化與時間類似每個德克塞爾. 綜合二維層顯示出類似比例收縮沿?zé)Y(jié)方向,在不同的幾何區(qū)域中的層. 但在實踐中,德克塞爾長度將會有所不同的幾何形狀. 在各地區(qū)dexels短,間隔連續(xù)照射時間較短. 當(dāng)間隔時間不夠長,表面降溫 溫度在該地區(qū)將逐步建立起來,以致在較高的溫度和較長的液相時間. 變化在歷史上的溫度下燒結(jié)dexels長度不同成因鑒別收縮在二維層 從而降低了燒結(jié)的準(zhǔn)確性. 負(fù)面影響的短期德克塞爾燒結(jié)準(zhǔn)確性是指此處為周邊負(fù)面效應(yīng). 在這種情況下,曲線的溫度隨時間變化的情況如圖. 4 . tontowi并根據(jù)Childs [21]研究了不同預(yù)熱溫度下的粉末床的一部分密度 能量密度. 帶來的影響周邊dexels可視為預(yù)熱postheating ,可改變格局 粉末床溫度分布動態(tài). 當(dāng)溫度和時間特點differentregions并不相似, 燒結(jié)質(zhì)量,最有可能和different.williams dickard [18]測試效果的密度和強度 不同遲延之間連續(xù)輻射暴露在激光材料相互作用期間因改用幾何雙酚-A 聚碳酸酯材料. 結(jié)果顯示了明顯的變化,在密度,以拖延時間. 同樣, 百分比收縮周圍地區(qū)的尺寸較短,可望有所不同,并影響收縮均勻性 層. 更嚴(yán)重的扭曲和翹曲的燒結(jié)層可能會出現(xiàn)這種差別收縮的一部分. 除了周邊效應(yīng)造成不均勻收縮, 熱影響區(qū)產(chǎn)生的有限直徑的激光束也不同,當(dāng)燒結(jié)地區(qū)短 dexels由于變異溫度親檔案. 在這種情況下, 有精確度有限,要改善的地方,可以實現(xiàn)只用一個固定的偏移值相似,即用 [7]補償誤差引起的有限直徑的激光束. 為了解決這些問題,溫度剖面的粉末燒結(jié)應(yīng)保持盡可能一致. C .實驗驗證1 )設(shè)備安裝: 為了驗證上述分析的溫度變化對地區(qū)不同德克塞爾長度 多次實驗已進行了使用Raytek非mxcf態(tài)非接觸式紅外線溫度計(圖5 ) . 之間的距離測量物體和傳感器的紅外測溫儀是訂定了500mm左右, 測量光斑尺寸約為6毫米. 溫度測量點為連續(xù)測量,旬平均氣溫錄每隔300 余. 三個部分的長度(圖5 ) 40月15日和5毫米的燒結(jié)體. 掃描速度為100毫米/秒, 與德克塞爾距離為0.2毫米,厚度為0.1毫米. 激光功率減為10瓦和實測值位于測量范圍為 紅外測溫儀從900丙2 )實驗結(jié)果: 該曲線的平均溫度隨時間變化的實測面積,在燒結(jié)過程中獲得. 無花果. 6顯示測量結(jié)果三個部分,以不同的德克塞爾長度. 如圖. 六(一)至(三) 溫度積累的預(yù)熱和postheating的周邊效應(yīng)更嚴(yán)重時,德克塞爾較短. 最高溫度列(三)大于900 ,遠遠高于給出系統(tǒng)(一) . 它提供的證據(jù)有不同的溫度歷史得到,在各地區(qū)不同德克塞爾長度. 平坦區(qū)域(一) ,是由于實際溫度超過工作范圍的限制, 900的溫度 測量裝置. 四. 資深法 短期療效dexels ,其中根本原因短期掃描間隔掃描, 結(jié)果,在更高,更快的熱積聚在一個區(qū)域內(nèi)短dexels . 因此,吸收的能量在短期dexels應(yīng)減少設(shè)置不同的工藝參數(shù). ( 1 )表明, 能量吸收的粉末床激光輻射是由工藝參數(shù)激光功率, 掃描速度,光束直徑. 減少周邊效應(yīng)之間dexels并達到一種溫度分布均勻的粉末燒結(jié), 高掃描速度或低功率的,應(yīng)具有同樣的效果. 通過控制掃描速度和激光功率單獨或合計,周邊負(fù)面效應(yīng),可以補償,并 因此,收縮率可以控制,以保持在同一水平. 在這一階段的工作,其效果和使用的掃描速度的影響. 優(yōu)化方法采用了不同的掃描速度,基于不同德克塞爾長度的建議. 張等. [12]有量化的方差的熱影響區(qū)( HAZ區(qū))的橫截面具有兩種不同的掃描速率 數(shù)值計算和實驗方法. 它提供了強大支持的可行性進行了掃描速度,以補償誤差所致 幾何形狀. 關(guān)系的掃描速度和收縮,很難推斷出其直接原因是一個準(zhǔn)確的溫度隨時間變化 曲線是很難獲得. 很多因素,如環(huán)境,材料,工藝參數(shù)等,可影響溫度的歷史. 廣義曲線,可以應(yīng)用到實際過程情況下采用銅基材料制并未 獲得迄今. 一個更有效的方法來實現(xiàn),是關(guān)系到使用的實驗方法,結(jié)合統(tǒng)計分析. A:實驗設(shè)計及結(jié)果分析,以建立關(guān)系,為不同掃描速度與長度德克塞爾 到最后的準(zhǔn)確性, 一系列長方體(圖6 )與不同長度已建成根據(jù)不同的掃描速度作必要的數(shù)據(jù). 掃描速度定為6個等級,按照固定間隔在接受定規(guī)模. 這么長的長方體定為7級,以集中時間短,忽視了 早先研究. 分別為60%,21%和水平列于表導(dǎo)的充分結(jié)合這些不同層次, 42長方體建筑,以幫助決定的關(guān)系長度與掃描速度和百分比 萎縮. 進行這些實驗的同時,專門制定燒結(jié)系統(tǒng)(圖7 )節(jié)油. 這個系統(tǒng)包括一個連續(xù)波( CW )的Co (Ⅲ)激光功率為200 W的焦點距離 的鏡頭是375毫米的聚焦激光束大小約0.4毫米. 激光掃描速度可以設(shè)置為4000毫米/秒. 自行開發(fā)的應(yīng)用軟件能夠履行職能,如將CAD模型的STL格式的數(shù)據(jù)層需要 由機. 所有的其他工藝參數(shù),包括激光功率為100瓦,德克塞爾距離0.2毫米, 層厚度0.1毫米,均維持不變. 一0.235毫米抵消了實驗驗證[22] ,以彌補錯誤所帶來的有限直徑的激光 當(dāng)束熔材料沿邊界的一部分. 所有的42個測試?yán)?興建了3倍的燒結(jié)制度. 長度的建成部分是用deltronic \ textregistered都會-5系統(tǒng)[23]與準(zhǔn)確性毫米. 誤差得到每一宗名義長度,是基于意思的錯誤決定,從 建成三個部分. 實驗結(jié)果見表二. 實驗結(jié)果對相應(yīng)的速度和長度都顯示在圖. 8 . 由此可以看到,百分比萎縮的材料在某一固定工藝參數(shù)設(shè)置隨 德克塞爾長度. 作為實驗結(jié)果表明,在相當(dāng)長的德克塞爾較短, 百分比收縮較大,因為有較高的燒結(jié)溫度達到了. 當(dāng)長的德克塞爾超過某一臨界值時,收縮率趨于穩(wěn)定值. 這是由于在相當(dāng)長的時間,燒結(jié)德克塞爾讓粉體降溫前 收到的接替能源作為激光掃描下德克塞爾. 因此, 該戰(zhàn)略來實現(xiàn)統(tǒng)一百分比的收縮,是基于以下兩個原則:?使用更快的掃描速度 短德克塞爾區(qū)域,以減少能源建立了縮短曝光的激光能量; ?使用固定掃描速度為所在區(qū)域的長度的dexels內(nèi)超過它的臨界第五 值. 二,加強與響應(yīng)面方法( RSM ) ,以實現(xiàn)之間的定量關(guān)系,兩個輸入變量 掃描速度和長度德克塞爾,輸出變量的比例萎縮, 響應(yīng)面方法( 43% )的使用. 丹參是一種收集的統(tǒng)計和數(shù)學(xué)技術(shù),是有益的發(fā)展,改善 和優(yōu)化過程〔24〕,〔25〕. thersm可模擬的關(guān)系投入變數(shù),而且反應(yīng)(輸出可變) ,以響應(yīng)函數(shù) 凡戶籍總數(shù)投入變數(shù). 在這種情況下,輸入變量的掃描速度和德克塞爾長度. 反應(yīng)的百分比是萎縮. 一個二階多項式模型,其中使用已廣泛應(yīng)用于43%的靈活性,在應(yīng)用. 一般方程[24]的二階模型 凡戶籍未知系數(shù)進行估算. 示范表演,可以評價的根meansquare誤差( RMSE ) 凡戶籍總數(shù)數(shù)據(jù)無獨有偶,是一個相應(yīng)的目標(biāo)輸出(由實驗數(shù)據(jù)) , 是預(yù)測值. 預(yù)測有效性簡稱 凡年月平均價值的相應(yīng)目標(biāo)產(chǎn)出. 估計結(jié)果的系數(shù)( ' s ) ,是取得使用Matlab [26]軟件工具. 但擬合結(jié)果直接利用二階回歸不夠好 由于誤差RMSE分別為0.010 879和預(yù)測效度是68.7% . 如圖. 七,比例收縮反應(yīng)變?yōu)橐粋€穩(wěn)定值后,增加投入變數(shù). 一個直接的二階多項式模型,最后的裝修表面不能達到一個穩(wěn)定值, 因此,轉(zhuǎn)型是必要的. 因為交互功能這一特性,我們將采取倒數(shù)兩個輸入變量. 轉(zhuǎn)型的設(shè)計變量,由此導(dǎo)致了相當(dāng)好的預(yù)測估計誤差RMSE分別為 0.002 422 10-7預(yù)測有效期為93.0% . 示范與轉(zhuǎn)化的投入變數(shù),也大大改善了原來的模式. 最后響應(yīng)曲面方程 哪里是收縮的百分比具有不同價值觀的掃描速度和德克塞爾長度. 從( 8 ) ,臨界長度立法才能確定. 時,這個比例萎縮的長方體沿掃描方向?qū)⑾嗤陌俜直确€(wěn)定收縮. 方程( 8 )是用來導(dǎo)出關(guān)系的長度和掃描速度的百分比穩(wěn)定收縮. 速度補償系數(shù)將增加至每德克塞爾不同長度. 加工時,激光掃描速度將有所調(diào)整的基礎(chǔ)上,德克塞爾長度. 它易于實施這一技術(shù),因為激光系統(tǒng)用于燒結(jié)允許掃描速度可 直接點燃. 丙資深算法計算正確的掃描速度值基于不同長度德克塞爾,資深算法如下. 步驟1 )決定工作范圍掃描速度. 為銅基金屬粉末燒結(jié)用在這項研究中, 激光掃描速度可以設(shè)定在100到250毫米/秒. 步驟2 )設(shè)置默認(rèn)的掃描速度. 默認(rèn)的掃描速度,是設(shè)定值的初始速度. 它是速度,更看重的系統(tǒng)操作員,是相同的定速無速度 賠償. 步驟3 )計算百分比穩(wěn)定收縮在默認(rèn)速度. 計算穩(wěn)定收縮的百分比,默認(rèn)值設(shè)定速度,將成為替代品( 8 ) . 增加(德克塞爾長度) , (收縮百分比)來說將是一個穩(wěn)定的值. 這一價值定義為百分比穩(wěn)定收縮. 例如,如果默認(rèn)的掃描速度設(shè)置為220 , 穩(wěn)定的收縮率,可以看到從表二直接或等于0.3% . 穩(wěn)定收縮比例應(yīng)相同,其中所取得的傳統(tǒng)方法描述[7]和 作為scalingfactor補償材料收縮率誤差在整個過程中. 第4步) ,計算有效長度dexels在同一線的掃描方向. 德克塞爾的數(shù)據(jù)將被讀出片層的檔案. 如果只有一對德克塞爾一條線掃描方向, 有效長度的德克塞爾,只是它們之間的距離的出發(fā)點和歸宿點. 如果有超過一德克塞爾在同一線路,在掃描方向, 有效長度為這些dexels界定為總和所有的長度. 這是因為人們沒有周邊效應(yīng)之間連續(xù)dexels . 5步)計算掃描速度的基礎(chǔ)上,有效長度dexels . 實現(xiàn)掃描速度分別為60%,21%和德克塞爾,穩(wěn)定的收縮率作為價值( 8 ) . 解決掃描速度不同德克塞爾長度可達到求解二次方程. 如果這個問題的解決是根據(jù)工作范圍的掃描速度, 解決方法是將設(shè)定為糾正速度值相應(yīng)德克塞爾. 如果解出的范圍內(nèi),最大速度在允許的工作范圍將被如何使用. 這是因為當(dāng)有效長度dexels夠小, 只有通過提高掃描速度不能使其宏觀收縮,達到穩(wěn)定的收縮值. 在這種情況下,相對的"最佳"的解決方法是使用"最大"速度價值實現(xiàn)的"最低"的比例萎縮. 步驟6 ) ,結(jié)束進程,當(dāng)所有的dexels都有自己的相應(yīng)的轉(zhuǎn)速值. 新德克塞爾數(shù)據(jù)與相應(yīng)的轉(zhuǎn)速值將會保存,并用來驅(qū)動激光系統(tǒng) 建設(shè)的一部分. 五,案例研究 作為一個成型的金屬部分,最后一部分實力,是最令人關(guān)切的是顧客. 通常,慢掃描速度,結(jié)果在一個較高的機械強度,因為更多的能量吸收了松散的金屬粉末. 它導(dǎo)致了更高密度的建筑部分. 因此,速度默認(rèn)值設(shè)定為100毫米/秒,這一個案研究. 其他參數(shù)設(shè)定為激光功率為100瓦,德克塞爾距離0.2毫米,厚度0.1毫米, 距因子0.235毫米,而尺度因子0.8% (百分比穩(wěn)定收縮) . 證明資深法務(wù)有效 模型部分(圖9 ) ,名義尺寸,從1至100毫米(地區(qū)不同長度德克塞爾 所示為R1至r17在無花果. 9 )始建的傳統(tǒng)方法與新方法資深 分開. 在傳統(tǒng)方法相比,掃描速度保持不變,在整個過程中. 對部分建成勢態(tài)資深新方法 相應(yīng)的掃描速度,地區(qū)與不同德克塞爾長度從( 8 )表三. 對比尺寸誤差兩部分介紹了無花果. 10 ( a )和( b ) ,這表明與固定掃描速度, 較大誤差,得到那里的名義尺寸小. 與資深的誤差零件短名義尺寸均減少高達40% , 從一系列( 0.23毫米, 0.46毫米) ( 0.21毫米, 0.25毫米) . 如圖. 10 ,并沒有什么差別的誤差區(qū)域較大尺寸. 六. 結(jié)論和未來工作 在這個文件中,一個資深方法已提出改善尺寸精度. 從案例研究中, 新的方法已證明它能夠產(chǎn)生正確的速度設(shè)定不同的幾何形狀, 以提高尺寸精度的最后一部分. 在今后的工作中,其他工藝參數(shù),如激光功率, 將考慮獨立或與掃描速度,有可能進一步提高了尺寸精度. 雖然這種方法基礎(chǔ)上開發(fā)的燒結(jié)過程中,它也適用于其他激光燒結(jié)過程. 需要有更多的實驗基于其他激光燒結(jié)技術(shù). 文獻: [1]董振beaman ,固體自由虛構(gòu)的一個新方向,在制造業(yè). 諾韋爾,馬:庭, 1997 . 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